SÉANCE DU 3o NOVEMBRE igo3. 9l5 



» On constate ainsi les faits suivants : pour les échantillons non trempés 

 les plus minces, il y a suppression complète de l'hystérésis, les branches 

 montante et descendante de la courbe d'aimantation étant tout à fait confon- 

 dues ; pour des échantillons pius épais, et toutes choses égales d'ailleurs, 

 les deux branches restent séparées, mais moins que celles de la courbe 

 ordinaire, et d'autant plus séparées que l'cchantilion est plus épais. Pour 

 les échantillons trempés les phénomènes sont les mêmes, mais, à épaisseur 

 égale, les oscillations doivent être plus intenses (les boules du micromètre 

 à étincelles plus éloignées) pour que la suppression de l'hystérésis soit 

 complète. Pour un même échantillon, on peut obtenir la suppression par- 

 tielle ou complète de l'hystérésis en faisant varier l'intensité des oscilla- 

 tions. Dans le cas du fer porphyrisé la suppression de l'hystérésis est com- 

 plète. Les valeurs de l'aimantation obtenues pendant l'action des 

 oscillations sont plus élevées que dans les conditions ordinaires. 



» Les résultats qui précèdent sont obtenus lorsqu'on alimente le pri- 

 maire de la bobine de Ruhmkorff par un courant alternatif, c'est-à-dire 

 lorsque les effets d'induction sont symétriques; quand le primaire est ali- 

 menté par un courant continu interromj)u, c'est-à-dire quand les effets 

 d'induction sont dissymétriques, les résultats sont différents: les oscilla- 

 tions, qui sont alors toujours de même sens au début de chaque décharge 

 oscillatoire, provoquent, quand elles agissent seules, une forte aimantation 

 d'un sens déterminé (aimantation qui persiste quand on les arrête), tandis 

 que les oscillations provoquées par un cor.rant alternatif ne produisent 

 par elles-mêmes aucune aimantation fixe; il en résulte, lorsqu'on effectue 

 un cycle de champ magnétique pendant qu'agissent des oscillations pro- 

 venant d'effets d'induction non symétriques, une courbe d'aimantation 

 qui passe, pour la valeur nulle du champ, |)ar le point représentatif de 

 l'aimantation due aux oscillations, au lieu do passer par l'origine; de plus 

 cette courbe n'est réversible, pour une intensité convenable des oscilla- 

 tions, que dans la partie oi!i le sens du champ magnétisant et celui de 

 l'aimantation due aux oscillations coïncident; dans l'autre partie, les deux 

 branches sont un peu séparées. 



» L'action continue d'oscillations permet donc d'obtenir, pour des 

 échantillons assez minces, des courbes d'aimantation réversibles, bien 

 déterminées, montant rapidement à partir de l'origine sans présenter de 

 point d'inflexion. Il sera intéressant de coin[)arer, sur les mêmes échan- 

 tillons, ces courbes aux courbes analogues qu'on peut obtenir par d'autres 

 procédés (vibrations, courant alternatif parcourant le noyau, production 



