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Cette équation montre l°'que si y = o, c'est-à-dire si 

 l'anneau solide est horizontal, on a a = [3, ce qui était 

 évident à priori; 2' que si y est assez faible, et qu'en 

 outre, a est notablement moindre que (3, la composante 

 2^cosa peut l'emporter sur la somme des deux autres et 

 dès lors il doit se produire un mouvement ascensionnel 

 du système ; 3° que ce mouvement peut s'effectuer d'au- 

 tant mieux aux divers points du fil, que (3 l'emporte da- 

 vantage sur a; si y=90°, le poids total p agit de haut en 

 bas, et ce n'est plus qu'aux points où a est de beaucoup in- 

 férieur à (3, que le til prend un mouvement vers le haut. 

 Ces conséquences théoriques sont parfaitement confirmées 

 par l'observation directe; ce qui précède vérifie déjà les 

 deux premières; quant à la troisième, on constate, en réa- 

 lité, qu'avec une lame liquide verticale, le fil ne manifeste 

 un mouvement ascensionnel qu'aux portions les plus voi- 

 sines des points d'attache; les portions moyennes du fil 

 tendent, au contraire, à abaisser le système, parce que le 

 poids p y est trop grand et que [3 y est égal à a. 



Les faits dont il vient d'être question montrent déjà fort 

 bien que les portions laminaires les plus minces n'exercent 

 point la plus forte traction : c'est ce qu'on peut encore con- 

 stater en laissant tomber un léger nuage de poudre de ly- 

 copode à la surface d'une lame inclinée et présentant vers 

 le haut des couleurs du premier ordre : on aperçoit alors 

 non des mouvements ascendants, mais des déplacements 

 tout à fait irréguliers qui ne peuvent être dus qu'à un dé- 

 faut d'homogénéité dans les parties constitutives de la 

 lame. 



Pour terminer cette note, je vais décrire une autre ex- 

 périence assez curieuse et qui me paraît encore en opposi- 

 tion absolue avec les idées de M. Ludlge. Après avoir réa- 



