( 426 ) 

 raisons sont celles qui déterminent l'auteur à adhérer à 

 l'opinion du savant astronome de Munich. 



Dans le § VII, l'auteur détermine, par des considéra- 

 tions tant dynamiques que statiques, la mesure des forces 

 magnétiques, et il établit cette mesure en vue du magné- 

 tisme terrestre, en adoptant l'unité de force magnétique 

 proposée par Gauss. 



Dans le § VIII, ayant pour titre : Quelques propriétés 

 des aimants simples, est esposé, sous la forme purement 

 théorique, l'ensemble des questions que comporte l'étude 

 du magnétisme terrestre et qui sont à résoudre dans les 

 observatoires magnétiques. C'est ainsi qu'en mécanique 

 on traite d'abord la théorie du pendule simple ou fictif et 

 qu'après on expose celle du pendule composé. 



Dans le § IX, intitulé : Moment magnétique d'un aimant 

 composé, l'auteur détermine le moment magnétique d'un 

 aimant composé et enseigne à trouver la vraie direction de 

 l'axe magnétique d'un aimant. 



Dans le § X, portant le titre : Oscillations d'un aimant 

 horizontal y résistance, moment d'inertie, l'auteur établit 

 d'abord une formule générale qui conduit à l'expression 

 de la durée des oscillations d'un aimant composé, en fonc- 

 tion de son moment magnétique et de son moment d'iner- 

 tie; il détermine la durée pour le cas où l'amplitude de 

 l'aimant a une valeur finie et dans celui où cette ampli- 

 tude est infiniment petite. Quant aux procédés à suivre 

 pour compter les oscillations, il préfère celui suivi par 

 A. Quetelet à celui adopté par Gauss. Ce dernier pointe au 

 passage de l'aiguille dans le méridien, ce qui oblige l'ob- 

 servateur à se tenir plus près de l'instrument que si l'on 

 pointe aux extrémités de l'amplitude, comme font .4. Que- 

 telet et Sabine; la différence des observations faites par 

 Gauss et A. Quetelet ne montait qu'à 0",0o. 



