Contributo alla teoria itti/elettrolisi i-olle correnti alternanti 17 



ali" istante T. si comprenderà come nell'intervallo da 7' a T-\- r 

 la polarizzazione segue il tratto di curva ///' ■+■ r ottenibile da Ta' 

 togliendo costantemente alle ordinate il valore A. Ciò fa compren- 

 dere appunto come al tempo T -+- r la polarizzazione del voltametro 

 è nulla. Ma nel tempo restante della seconda fase la polarizzazione 

 del voltametro comincerà a prendere effettivamente valori positivi; 

 seguendo per un certo intervallo r t — t un andamento più rapido 

 verso il massimo A che sarà raggiunto all'istante T+--' . Di qui la 

 polarizzazione procederà parallelamente all'asse dei tempi fino ad 

 Notiamo subito che il tempo r — * è minore di r, perchè nel- 

 l'intervallo da r+r a r+r la corrente passa per valori più ele- 

 vati ; e che inoltre per le premesse fatte si ha r' < T. L'istante 

 -' sarà determinato colla condizione che la quantità di elettricità 

 passata nel voltametro e espressa da : 



IT ldt =./T hlt 

 sia doppia di quella: 



f Idi 



che a seconda della natura dell' elettrolite che si considera e della 

 superficie degli elettrodi, è necessaria perchè il voltametro assuma 

 il massimo di polarità. 



La quantità di elettricità che nella seconda fase della corrente 

 produce il lavoro della elettrolisi, sarà rappresentata dall'area T+r' 

 Q\%T della nostra figura ed ha per misura: 



, 2 /• - T 



/ Mt= I hit 



Tale quantità è minore di quella corrispondente alla prima 

 fase, e la differenza è rappresentata dalla quantità di elettricità che 

 al principio della seconda fase va impiegata alla depolarizzazione 

 del voltametro. 



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