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nécessaire, pour justifier celte conclusion, de montrer que les rayonnements 

 acUiellemcnt ronnns ne paraissent pas suffire à expliquer les faits nouveaux 

 observés. 



Les rayons canaux issus d'un orifice percé dans la cathode c d'un liilie de Crookes 

 (figure de la Noie précédente) pénètrent dans une ampoule B au milieu du faisceau 

 calliodiqne émané de la même cathode. Une caliiode secondaire c' , formée d'une 

 petite toile métallique ou d'une boucle de i-^-^.S, attire les charges positives et les 

 fait pénétrer dans une ampoule D, dans laquelle on dispose un écran recouvert de 

 willemite. 



On a vu que, si le vide est suffisant et si les rayons calhodiques arrivent jusqu'en c', 

 il suffil d'approcher un petit aimant vis-à-vis de r' ou en face de l'ampoule B entre 

 les deux, cathodes c et c' pour reconnaître l'exislence d'un faisceau attiré par c' et 

 fortement dévié normalement au champ magnétique dans le sens correspondant à 

 un llux de charges positive-. De plus, ce faisceau cesse d'être sensible à l'aimant dès 

 (ju'il a traversé la cathode c' . 



Le ravonnement positif attiré par r' et dévié par l'aimant est distinct des rayons 

 canaux émanés de c'. En elTet, si l'on relie l'écran ir à la cathode, on voit apparaître 

 sur cet écran une nouvelle tache qui, lorsqu'on approche un aimant de r.\ n'est déplacée 

 que d'une quantité extiêmemenl petite, dans le même sens que les rayons cathodiques 

 allant de B vers D. Cette tache est produite par un rayon canal insensible à un faible 

 champ magnétique et dont le très petit dép'a:eHicnt est dû à une légère déformation 

 du champ électrique. 



La tache des rayons canaux est à peine perceptible lorsque l'écran w n'est pas 

 chargé négativement, sans doute k cause de la perte de force vive que subissent les 

 ions positifs en s'éloignant de c' Au contraire, la tache mobile due au prolongement 

 du faisceau déviable ne change ni de position, ni d'intensité, ni de forme, que l'écran 

 soit ou non relié à la cathode. Si l'on louche la paroi de D, celle dernière tache n'est 

 pas modifiée, alors qu'au contraire la larhc des rayons canaux e^t déformée et déplacée. 

 Le faisceau prolongeant le rayon déviable semble donc ne pas être éleclrisé. 



Pour expliquer l'existence d'un rayon jiosilif déviable par Tapproclie 

 d'un aimant, on peut émettre diverses bypotlièses. 



1° Le déplacement des rayons cathodiques peut produire au voisinage 

 de c' une déformation du champ électrique, qui oriente les trajectoires des 

 ions positifs. 



Il est facile de se rendre compte que la déviation des Payons calhodiques 

 doit entraîner un déplacement du faisceau positif du côté où les charges 

 négatives sont transportées sur les parois, c'est-à-dire du côté oii sont déviés 

 ces rayons cathodiques : c'est précisémenl le sens du léger déplacement 

 observé pour le rayon canal. Au couLtaiie, le faisceau très mobile est dévié 

 dans le sens op[)Osé. 



On peut d'ailleurs prouver autrement que le champ électrique n'est qu'à 



