SÉANCE DU 20 JUILLET 191)8. l83 



Ceci posé, soit 0(.r) une solution quelconque de (3). Posons 



0, = r ^x)dx, 



-'a 



ent 



0i(a7H-a)=/ B{x + a)dx+i d(.r^a)dx=z B{x + a)dx- 



J„ J - a "-0 



par suite, 



0,(^H_a)_0,(j-) = Ç [9(.r + rt)-9(x)]f/x + f' = a)(.r) + c'-c = $(x)-t-c", 

 et, si l'on pose enlin 



c" r 

 0, = 0+— , 

 a 



il vient 



0(a;H-a) — 0(.r)=O{A-)> 



c'est-à-dire que est de la forme U 4- V, et, par suite, 



0,= U + V-t--x, 

 a 



U et V désignant deux fonctions périodiques continues de périodes respec- 

 tives a Q\. b. 



MÉCANIQUE. — Sur le calcul des tensions dans les systèmes articulés à trois di- 

 mensions. Note (') de M. B. Mayor, présentée par M. Maurice Levy. 



La méthode de Culmann ne permet d'obtenir les tensions dans un système 

 articulé à trois dimensions que dans le cas très spécial où il est possible de 

 diviser ce système en deux parties distinctes à l'aide d'une section qui ne 

 rencontre que six barres sans passer par aucun nœud. Il peut donc y avoir 

 quelque intérêt à signaler une méthode qui comprenne cette dernière comme 

 cas très particulier et qui soit, en conséquence, susceptible d'applications 

 beaucoup plus nombreuses. 



Considérons, dans ce but, un système articulé libre dans l'espace et en 

 équilibre sous l'action de forces extérieures concentrées en ses nœuds. 



(') Présentée dans la séance du 6 juillet u 



