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Considérons maintenant la Terre tournant, avec son atmosphère toujours 

 ionisée, dans son propre champ magnétique. Ce sont à peu près les condi- 

 tions de la figure 3. La rotation de la surface terrestre conductrice produit 

 une force éleclroinotrice dirigée de l'équateur vers chacun des pôles et dont 

 la valeur est de looooo à iSoooo volts. L'atmosphère ionisée constitue, 

 comme Tare de la figure 3, un circuit de retour ne donnant pas lieu à la pro- 

 duction d'une force électromotrice neutralisant la précédente. D'autre pari, 

 la loi de Paschen fait prévoir qu'à une hauteur suffisante (loo''"' à i5o''"') la 

 pression est assez basse pour qu'une différence de potentiel de rooooo volts 

 produise une décharge entre deux points situés à une distance d'un qua- 

 drant terrestre. La jyression étant, à celte hauteur, notablement moindre 

 que dans une ampoule de Crookes, les rayons cathodiques produits pour- 

 ront parcourir de très grandes distances; en leur présence il n'y aura d'ail- 

 leurs pas de lumière anodique. Ces rayons s'enrouleront dans le champ 

 terrestre et formeront la nappe luminescente qui possède, comme je l'ai 

 montré, la structure et les propriétés de l'aurore polaire. Quant à là com- 

 munication qui doit exister entre le sol et la couche atmosphérique siège de 

 décharge, elle est fournie par l'ionisation normale de l'air et se trouve ainsi 

 sous la dépendance des conditions météorologiques et de l'activité solaire. 



L'origine de l'aurore polaire est ainsi expliquée sans qu'il y ait lieu de 

 faire intervenir des causes extra-terrestres, et la hauteur calculée est voisine 

 de celle qu'on attribue généralement à ce météore. 



PHYSICO-CHlMlE. — Sur les propriétés magnétiques des radicaux rnétatlùjues 

 oxygénés. Note de M. P. Pascal, présentée par M. D. Gernez. 



Un certain nombre de métaux peuvent se combiner à l'oxygène pour 

 donner des radicaux jouant le rôle d'anion ou de cation. Dans ces grou- 

 pements, l'oxygène, élément très nettement paramagnétique, paraissait 

 devoir influer sur les propriétés magnétiques du radical. C'est cette relation, 

 encore peu étudiée, qu'il m'a paru intéressant de préciser. 



J'ai, dans ce but, mesuré la susceptibilité moléculaire y de solutions 

 salines, pour en déduire la susceptibilité moléculaire •/,„ du sel dissous. 

 Pour rendre les résultats immédiatement comparables, j'ai mis •/,„ sous la 

 forme r/A; a étant le nombre d'atomes du métal dans la molécule, A la 

 part (pii revient sensiblement à chaque atome-gramme du métal. Voici les 



