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produisent ce qu'on appelle des radiations. Une radiallon élhérée conslitue 

 une force : née d'une force matérielle à son point de départ, elle en mani- 

 feste une à son point d'arrivée, ce qui veut dire au contact de la matière. 



L'expérience journalière confirme pleinement cette déduction qui est de 

 la plus liante iiuporlance. On a reconnu, en elïet,que toutes les radiations, 

 lumineuses, thermiques, électriques, magnétiques, etc., exercent une 

 action sensible sur les corps qu'elles viennent frapper. 



Bien dilFérent des gaz en ce qu'il n'est susceptible que d'une très faible 

 compressibilité, l'éther transmet presque instantanémeni les efforts que lui 

 impriment les vibrations matérielles, comme le démontre la propagation de 

 la lumière. De ces efforts, par l'intermédiaire de la série de chocs qui se 

 communiquent les uns aux autres suivant une direction donnée, les 

 atomes éthérés rigides, il résulte la transmission d'une pression dont l'in- 

 tensité dépend du choc initial et que vient subir tout atome matériel se 

 trouvant sur le trajet de la radiation considérée. 



L'existence d'une pression éthérée a été prévue par Maxvsell ; elle a été 

 confirmée, même en dehors de la théorie électromagnétique relative à 

 l'émission de la lumière, par M. Larmor, en s'appuyant sur les principes 

 de la Thermodynamique ; elle a été démontrée par M. Lebedew en faisant 

 tomber un faisceau de lumière électrique sur un radiomètre à déflection et, 

 plus récemment, mesurée par MM. INichols et HuU à l'aide d'un bolomèlre 

 spécial. On est ainsi porté à admettre que des pressions radiantes sont 

 exercées sur l'éther par les mouvements incessants des atomes et en parti- 

 culier des atomules. 



Suivant quelle loi se propagent-elles? Considérons comme étant isolé 

 dans l'espace un atomule duquel émane une pression radiante égale en tous 

 sens, analogue à un rayonnement. Soit F la totalité de cette force. Son 

 intensité diminue à mesure qu'elle agit sur des atomes d'éther plus éloignés. 

 Elle se répartit, en effet, sur des sphères d'éther, de diamètre croissant, 

 cpi'on peut imaginer concenlriquement à l'atomule et se réduit, en passant 

 de l'une à l'autre, en raison inverse de leur surface et, par suite, du cai'ré 

 de leur rayon. 



Ainsi, à une distance x de l'atomule, la pression Y à laquelle est soumis 

 l'éther n'est plus qu'une fraction de F donnée par l'équation 



47t.*' 



C'est celle d'une hyperbole du troisième degré dont les branches ont pour 



