SÉANCE DU l6 NOVEMBRE IL)oH. 899 



triaiij;lfs s|iIi('m i(|iies ou par la simple géoiiK-liie, est 



„ . w'ianaS . \ 



(4) siiii = cosp sin&( - — 2J^ 4- sincp I; 



on peut tirer de cette expression : soit celle (i) de sini, pour = o, (p = o ; 

 soit celle (3) de siiicp, correspondant k i= o. 



La détermination des angles est simple alVaire de géométrie, mais, pour 

 la valeur de la force F, on ne peut avoir qu'une expression hypothétique 

 en fonction de la vitesse Y et de l'angle d'incidence i\'). Nous avons adopté 

 la formule usuelle de la pression normale, 



V='sint, 



au facteur constant près, qu'il est inutile d'introduire dans les formules sui- 

 vantes. 



La composante verticale ou poussée est, dans l'hypothèse qui précède, 



F = V^ sin/cosy, 

 ou, d'après les deux formules (2) et 1^^), 



(5) F^V^cos^psinScostp^J^ + sin^). 



En prenant la dérivée de F par rapport à cp et l'égalant à zéro, on a la 

 valeur ip, de cp correspondant au maximum de F, 



Le signe — correspond à son minimum négatif de F. 

 Au lieu de calculer la valeur maximum F., correspondante, nous pren- 

 drons son rapport K à la poussée sustentatrice de la marche normale 



(7) Fo= V;-isin|3cos|3, 



égale au poids P de l'appareil, pour = 0, 9 = o. Nous avons 



cosfl sinÔcosQ /tangfi . \/V^ 



(8) R:= ^ . . i ^-HSiiitp ^ 



(')La pression de l'air sur une surface de toile n'est pas proportionnelle à sin i pour 

 les très petites valeurs de sint, car elle n'est jamais infiniment petite; elle passe brus- 

 quement d'une face à l'autre avec une valeur finie. 



