SÉANCE DU l4 DÉCEMBRE 1908. 1385 



vive moyenne accumulée de la sorte est, en vertu du principe d'équipar- 

 tition, répartie uniformément entre les divers degrés de liberté du système, 

 il y a élévation de température du gaz. Nous allons montrer que cette 

 conception conduit à envisager le coefficient de frottement comme variable 

 avec la longueur d'onde. 



Un calcul (le ce genre a déjà été indiqué par Walker (') el effecUié par H. -A. Lorenlz 

 dans un important Mémoire sur l'absorption et l'émission des corps gazeux (^). Nous 

 gardons les hypothèses simples de Walker sur la structure des molécules gazeuses, 

 sur la petitesse des excentricités et des perturbations des orbites. Les résultats obtenus 

 demeureront vrais jusqu'au voisinage tout à fait immédiat de la résonance. Nous 

 maintenons aussi les hypothèses de Lorenlz, sa\oir qu'en l'absence d'onde les valeurs 

 de l'élongation et de la vitesse après un choc sont réparties au hasaid, et qu'en 

 présence de l'onde l'elTet moyen des chocs est de redonner précisément la même répar- 

 tition. Notre calcul se sépare de celui de Lorentz en ce que nous n'employons pas la 

 polarisation moyenne (qui n'intervient pas directement dans la théorie ), mais le courant 

 de déplacement moyen. 



En calculant la force vive moyenne absorbée parle gaz pendant i seconde 

 et l'égalant à l'énergie dissipée pendant le même temps d'après le théorème 

 de Poynting, on obtient aisément le coefficient d'absorption x et par suite 

 le coefficient de frottement r. Le résultat est le suivant : soient m,, rn.,^ e, 

 les masses et la charge de l'électron et du centre positif; t^ le temps du 

 libre parcours des molécules du gaz, «„ la fréquence propre de vibration, 

 n la fréquence de l'onde étudiée. Le gaz se comporte, sous l'elfel des chocs, 

 comme s'il se composait de particules chargées (^d'une seule espèce) possédant 

 une masse m définie par la relation 



A = ic> ■ 



:) 



m 2 \/», m. 2 

 et un coefficient de frottement (') 



Ce coefficient est fonction de la longueur d'onde, comme le coefficient ana- 



(') G. Walkeh, On the Tlieory of refraction in gases (Phil. Mag.,^, igoS). 

 (2) H. -A. Lorentz, Proceed. Amsterdam, t. VIII, 2, 190.5. 



(M Le résultat ne prend celte forme simple que m l'on néglige — devant «' et «5, ce 



qui est légitime lorsqu'on allribue à <i la valeur évitée par la théorie cinétique des gaz. 



