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 minimum ne correspond point avec le calcul et les raies 

 étaient doublées par l'effet de la double réfraction. J'ai 

 cependant obtenu de cette manière la Â' raie {h) du gaz 

 hydrogène et j'ai Thonneur de mettre la plaque originale 

 sous les yeux de l'Académie. 



On sait que, dans le spectre, la raie n'est que l'image de 

 la fente et que plus celle-ci est étroite, plus on voit de fines 

 raies. Si le prisme n'est pas placé au minimum de dévia- 

 tion pour une raie donnée, celle-ci est étalée en largeur et, 

 si elle est très-fine, elle échappe à la vision. La double 

 réfraction du quartz exige que les prismes soient placés 

 très-exactement au minimum de déviation pour une réfran- 

 gibilité donnée. Les raies qui appartiennent à une réfran- 

 gibilité un peu plus faible ou plus grande sont alors dou- 

 bles et diffuses. Pour ce motif je dus renoncer aux prismes 

 de quartz, bien qu'ils aient été recommandés par plusieurs 

 physiciens distingués. 



Je fis alors construire trois prismes de 60° en spath d'Is- 

 lande très-pur, dont la matière première me fut donnée 

 par le regretté professeur Schrôter, de Vienne. Je fis tail- 

 ler les prismes de telle façon que le plan bissecteur de 

 l'angle dièdre qui les constitue fut parallèle à l'axe du 

 cristal. Ce système était recommandé par M. Mascart. Les 

 deux indices de réfraction de cette matière (ordinaire et 

 extraordinaire) diffèrent assez pour que les deux spectres 

 n'empiètent nullement l'un sur l'autre, comme c'est le cas 

 pour les spectres des réseaux. 



Le pouvoir dispersif du spath étant considérable, le 

 spectre obtenu est beaucoup plus étalé que celui de ma 

 J)atterie en quartz. La double raie D est largement sé- 

 parée. 



