SÉANCE DU 20 JANVIER Iy0 2. Ijl 



premier membre le terme 



— / ra [(5.x-, — Sj?^) t'Os(«,a.-) + ( Sj, — Sj2)cos(//, )■) 



+ (S:, -S:;,)cos(«,::)]f/S. 

 » G dépend alors uniquement de T, p,, o^, r', rj : 



G = ©(T,p,,p„/-',r,). 



» Lorsque / tend vers o, © tend vers une limite négative r(T, p, , p^, w). 



» Bornons-nous, désormais, au cas où le corps 2 est solide. Si nous 

 désignons par n la pression, par Pxi< P}i< fzi les composantes de la pres- 

 sion fictive de viscosité, nous aurons, en tout point de la surface de 

 contact, 



(n — nj)cos(n,^)-/^^, = {/+—j(u^ - u,), 



(0 { (n - ^) cos(/i, y) - p^, :=. (y+ ~^ ( (., - ç.^ ), 



» Selon ces égalités, la grandeur ts est égale à la pression n augmentée 

 de la projection sur la normale n, du vecteur jo^,, /j^,, ^;,|. Si l'on désigne 

 par q la projection de ce même vecteur sur la surface S, projection qui est 

 dirigée comme la vitesse r', on a 



a = — fr' — «3— • 



Si l'on supposait que © fût nul et que /fût indépendant de r', on retrou- 

 verait la condition admise par Navier et par Poisson. 



» Si © n'est pas nul, la condition précédente pourra, dans certaines 

 conditions, devenir contradictoire; dans ce cas, au lieu de supposer que 

 le fluide glisse sur le solide, on sera tenu de supposer que le fluide 

 adhère au solide. On aura alors, en tout point de leur commune surface, 



H^ = H^, V^ = ('2, W, = W.,. 



» En outre, la théorie générale de la viscosité et du frottement montre 

 que l'on devra avoir, en tout point de celte même surface, 



Px\ Py\ Pz\ 



— • » 



COS(«],^) cos(«i,j) cos(«,,^) 



