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l'induction magnétique changée de signe; pour les corps en mouvement, 

 il résulte de ma Note du 23 décembre sur les lois de Yinertie électrique (') 

 que ce sera le même flux augmenté de l'intégrale du vecteur /| [a;' a] le 

 long du contour. Je vais rappeler ce qu'est ce vecteur. J'en proBterai pour 

 combler une lacune que j'ai vivement regrettée. 



» 3. Force èlectromotrice d'induction due au mouvement de la matière. — 

 J'ai établi dans ma Note du 23 décembre que, pour les conducteurs ma- 

 gnétiques ou non et pour les électrolytes, cette force est représentée en 

 chaque point par le même vecteur \{x'a] qui représente le parallélo- 

 gramme construit sur la vitesse x' et l'induction magnétique a. Pour les 

 diélectriques, j'ai dit que l'expérience faisait défaut. Or M. Blondlot la 

 réalisait quand j'écrivais ma Note (-). Il a trouvé une force nulle pour 

 l'air. Je pense que, pour un diélectrique dont le pouvoir inducteur spéci- 



fique est R, différent de celui du vide K», on trouverait — j^ \x' a], 



comme l'indique M. Blondlot d'après Lorentz. Quoi qu'il en soit, on peut 

 représenter la force par /| [a:'a], /étant égal à i pour les conducteurs et 

 les électrolytes, à zéro approximativement pour les gaz, la valeur de/res- 

 tant à préciser pour les diélectriques autres que les gaz, voisins du vide. 



» 4. Équations de V Électrodynamique pour les corps en mouvement. — On 

 les obtient comme pour les corps en repos. Ce sont d'abord, pour les mi- 

 lieux continus ('), 



d r 



'dx-' 



X a. 



« Pour les surfaces de discontinuité, la composante normale du cou- 

 rant total M est continue; la composante tangentielle de la force électro- 

 motrice U +f\x' a est continue. 



» La première équation (i) est celle d'incompressibilité; l'autre 

 exprime le principe des travaux virtuels pour les déplacements élec- 

 triques Iq compatibles avec la liaison d'incompressibilité. Nous devons 

 écrire, en outre, l'équation des travaux virtuels pour les déplacements 

 compatibles avec la mobilité mécanique des corps qui forment le système. 



(') E. Carvallo, Comptes rendus, t. CXXXIII, p. iigS; 23 décembre rgoi. C'est 

 par erreur typographique que cette Note a été intitulée : « Lois de Vénergie élec- 

 trique. » C'est inertie qu'il faut lire. 



(/) Blondlot, Comptes rendus, t. CXXXIII, p. 778; 11 novembre 1901. 



(') E. Carvallo, Loc. cji. Notation de Grassmann. 



