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de disques circulaires de j"" de diamètre; elles étaient distantes de 2'^°'. Le tube com- 

 muniquait avec une pompe à mercure ou une trompe de Sprengel. Le gaz a toujours 

 été l'air. 



» Si la pression est d'environ o™™, 5 de mercure et le champ de 3ooo unités, le phé- 

 nomène apparaît dans toute sa beauté: le flux A forme un tube de force de couleur 

 violette, généralement courbe, s'échappant, comme toujours, des deux, faces de la ca- 

 thode, et allant d'un bout à l'autre dans le tube de Geissler. Il est alors facile de con- 

 stater que la position de l'anode est sans influence sur la direction du flux A : suivant 

 la direction de la ligne des électrodes par rapport aux lignes de force, le tube de flux A 

 peut couvrir en totalité ou en partie l'anode ou ne pas tomber dessus. Celle-ci arrête 

 les rayons cathodiques A qui tombent à sa surface, comme un écran opaque le fait 

 pour un flux lumineux, sans influencer la marche des rayons qui rasent ses bords. 



» Dans les conditions de pression que je viens d'indiquer, la lumière due au flux B 

 ne gêne pas encore, car elle se réduit à une lueur rouge sur le pourtour de la cathode. 

 Quant au flux anodique il est noyé dans le flux A aux environs de l'anode; pour le voir 

 nettement, il faut beaucoup incliner la ligne des électrodes sur la direction des lignes 

 de force, afin qu'il sorte du tube de rayons A. C'est donc ce tube qu'on voit presque 

 uniquement. 



» Ainsi, ce sont les rajous cathodiques A qui produisent cette lumière violette bien 

 connue qui entoure l'électrode négative des tubes de Geissler. Ce sont aussi ces 

 mêmes radiations A qui excitent le plus fortement la fluorescence du verre dans les 

 tubes de Crookes. 



» Par suite de la présence du llux anodique et surtout du flux cathodique B, qui ne 

 suivent pas des lois aussi simples que celles que je viens d'indiquer pour le flux A, 

 l'aspect du tube de verre change beaucoup suivant la pression. Quand celle-ci est 

 supéri(;ure à 4'""^ de mercure, le flux A forme autour de la cathode une atmosphère 

 bleu violet si courte qu'on ne peut distinguer nettement la direction de ces rayons 

 quand on produit le champ. Pour 4'""') le tube de force est déjà nettement dessiné, 

 mais il s'arrête à quelques millimètres de la cathode (sa longueur déjjend de l'inten- 

 sité du champ; il est plus long dans les champs plus intenses). A mesure que la 

 pression diminue le tube de rayons A s'allonge; pour une pression de i™'",4 il a S"""" 

 à 9™™ dans un champ d'environ 35oo, et 5"" à 6"™ dans un champ d'environ 25oo; 

 pour o™'^,8 le tube atteint l'anode et pour o™™, 5 il atteint l'extrémité du tube de 

 verre la plus éloignée. A partir de cette pression, le tube de rayons A continue 

 à aller d'un bouta l'autre de l'ampoule; mais à mesure que la pression diminue 

 le tube A pâlit; en outre, la lumière rouge orange, puis rose blanchâtre et enfin 

 lilas du flux B ne reste plus cantonnée au voisinage de la cathode mais s'étend 

 dans toute l'ampoule et masque, ou plutôt rend moins visible, la lumière du 

 flux A. Pour 0™", 16 le verre commence à devenir fluorescent; pour o™™,io il 

 est déjà très fluorescent. Quand on produit le champ, on commence à voir la fluores- 

 cence du verre aux deux bouts du tube formé par les rayons A. Cette fluorescence 

 s'accroît de plus en plus, à mesure que la pression diminue. Pour o"™,o4 le verre a 

 une magnifique fluorescence verte sur toute sa surface, qui disparaît presque totale- 

 ment dès qu'on produit le champ (3ooo), pour ne plus exister, mais avec une grande 

 intensité, qu'aux extrémités du tube Jormé j)ar le flux A. La netteté du contour de 



