SÉANCE DU l" AVRIL 1902. ^43 



avions toujours u <; 77 , l'intégrale / j ^'mtùdudv ponrr.iit prendre 



des viileiirs aussi grandes que l'on veut, parce que si, par exemple, ï^ > -, 



nous avons toujours |sinco|^>î:, où k est une constante différente de 

 zéro et, par suite, w pourrait, d'après (2), dépasser tt. Soit donc »,,(', 



un point dans le domaine considéré où tj(/<|, (^, ) — t: Consiilérons 



maintenant la valeur de co au point a, v\. D après (2), nous trouvons 



co(a, C|) — oj(M|, (',)=: oj(rt, o) — to(W|, ()) -h / / i.\\\u>dudv. 



Mai$ 



iù(^a, o) — o)(f<| , o) ^ (o(«, o) — co(6, o) ^ £, 



et, jjar suite, 



c'est-à-dire 



co(a, «',)>-+ ^• 



)) Nous sommes ainsi amenés à une contrailiction. L'intégrale ne peut 

 pas rester comprise entre o et tt. Ainsi l'on voit que l'hypothèse de la sur- 

 face à courbure constante négative, régulière dans tous ses points, est 

 inadmissible. » 



THERMODYNAMIQUE. — Sur la chaleur de solidification de l'ammoniac 

 liquide. Note de MM. dî!; Foeckand et Massol. 



« Les expériences et les calculs que nous venons de publier séparé- 

 ment (') au sujet de la chaleur de solidification de l'ammoniac (gazeux ou 

 liquide) nous ont conduit à faire les remarques suivantes : 



» L La chaleur de dissolution à -f- 10" de l'ammoniac liquide pris à —77° 

 (soit +i*^'"',77), qui a été déterminée par l'un de nous, pouvait être prévue 

 et calculée à l'avance au moyen des données déjà connues et par deux 

 méthodes : 



(') Comptes rendus, séance du 17 mars J902. 



