SÉANCE DU 12 MAI 1902. I089 



réduire à 



» Pour un fluide incompressible, il est identiquement nul. Donc, selon 

 nos principes, si un corps est rigoureusement fluide et rigoureusement incom- 

 pressible, on doit le regarder comme dénué de viscosité. 



» Les seuls fluides visqueux dont ces principes reconnaissent l'existence 

 sont les fluides com])ressibles; les propriétés de ces fluides découlent 

 toutes de l'égalité (i). 



» On voit sans peine que ces propriétés sont celles que donneraient 

 les équations habituellement reçues si l'on y faisait [j.{o, T) = o. 



» On a alors, en gardant nos notations habituelles. 



hp.t)(,^,+:;j+£)=-k?.t)o. 



» Tl en résulte immédiatement que le vecteur {px^ Py fz) est toujours 

 normal à l'élément sur lequel il agit; d'où celte autre conséquence : Que 

 l'on admette l' hypothèse de Navier (/<^o, (£ =:= o), ou que l'on suppose^ 

 négatif, le fluide adhère toujours aux solides avec lesquels il est en contact. 



» n étant la pression réelle, désignons par P une pression fictive égale 

 à n — X(^p, T)0. Les équations de l'Hydrodynamique prendront une forme 



^-p(X,.+ X.-v,.)^o,.... 



ne diflérantque par la substitution de Pà H de celle qui convient aux fluides 

 non visqueux. Mais l'équation de compressibilité et de dilatation, qui 



était n — p- — -kr—^ = o, deviendra 



' dp 



^ ^ ^ dp p clt 



» Les luis du mouvement d' un fluide compressible visquetix ne différent plus 

 qu'en un point des lois du mouvement d'un fluide compressible parfait : Jl 

 n'existe plus de relation en termes finis entre la pression P, la température T 

 et la densité p ; cette relation est remplacée par une équation différentielle qui 



détermine J- lorsqu'on connaît p, T, P. 



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