SÉANCE DU 2 JUIN 1902. 1273 



prend de très grandes valeurs; or, cette quantité devient infinie lorsque p 

 et T deviennent la densité et la température critiques; nos conclusions 

 doivent donc être modifiées pour un fluide pris au voisinag-e de l'état cri- 

 tique. 



>, Gardons les notations de la Note précédente et supposons qu'en tout 

 point du fluide et à tout instant T soit assez voisin de la température cri- 

 tique, p et p' assez voisins de la densité critique, pour que F(p', T) soit U-ès 



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 grand par rapport a ^ ,-p. - 



), Dès lors, à des valeurs finies de (p - p„\ l'égalité (3) de la Note pré- 

 cédente fera correspondre de très petites valeurs de ^; /a densité d'un élé- 

 ment varie avec une extrême lenteur, bien que sa valeur diffère notablement 

 de la valeur qui comiendrait à V équilibre dans les conditions de température 

 et de pression ail se trouve cet élément . 



» Dans ces conditions, on peut observer le fluide à Y état de quasi-équi-' 

 libre; en un tel état, les composantes de la vitesse sont très petites en 

 chaque point et à chaque instant; cependant, la densité en ce point et à 

 cet instant diffère notablement de celle que l'équation de compressibilité 

 ferait correspondre à la température et à la pression qui régnent en ce 

 point et à cet instant. 



» Dans un état de quasi-équilibre, la densité a sensiblement la même va- 

 leur en tous les points d'une même surface de niveau; d'une surface de 

 niveau à une autre, elle varie d'une manière quelconque. 



)) Un tel état n'est pas permanent; la densité de chaque élément fluide 

 varie très lentement jusqu'à ce qu'on ait, en tout pouit, = p„. 



)) Au lieu d'observer le système à l'état de quasi-équilibre, on peut 

 l'observer animé d'un mouvement sensible; la densité de chaque élément 

 matériel varie avec une extrême lenteur; si l'on considère deux instants t, 

 t', qui ne sont pas très éloignés l'un de l'autre, un même élément matériel 

 a sensiblement même densité à l'instant t et à l'instant l' . 



,. Les équations qui définissent alors le mouvement du système ont 

 exactement la même forme que celles qui traduisent un autre problème, 

 physiquement très différent; celui-ci peut donc servir à illustrer celui-Là. 

 Voici quel est ce nouveau problème : 



» Dans un fluide incompressible, un corps est dissous; la concentration 

 a, pour les divers éléments matériels, des valeurs très différentes et, 

 comme la densité est fonction de la concentration, U en est de même de la 

 densité. On suppose que le corps dissous se diffuse dans le dissolvant avec 



