SÉANCE DU 9 3V}N 1902. 18/47 



MÉCANIQUE. — Sur les moteurs à combustion. Note de M. L. Lecornu, 



présentée par M. Sarrau. 



« La théorie des moteurs à gaz ou à pétrole ne me semble pas avoir été 

 présentée jusqu'ici avec toute la simplicité et toute la généralité dont elle 

 est susceptible; je voudrais indiquer très brièvement comment on peut, 

 à mon avis, combler cette lacune. 



)) Le diagramme, quelle que soit son allure, se partage en deux grandes 

 phases : dans l'une, le mélange gazeux évolue en vase clos, de capacité 

 variable; dans l'autre, il communique plus ou moins librement avec l'at- 

 mosphère. En admettant, comme on le fait d'habitude, qu'il soit permis de 

 négliger les échanges de chaleur effectués à travers les parois du cylindre, 

 le travail externe développé dans la première phase est égal à la diminu- 

 tion d'énergie; dans la seconde phase, la pression demeurant sensiblement 

 constante et égale à la pression atmosphérique, le travail est égal au pro- 

 duit de cette pression par la variation de volume. J'emploierai la lettre U 

 ou la lettre W, suivant qu'il s'agira de désigner l'énergie (en calories) du 

 mélange avant ou après la combustion. Soient, au début de la première 

 phase, c'est-à-dire à l'instant où commence la compression, Vo le volume, 

 To la température absolue et Uo l'énergie. Soient, à la fin de la même 

 phase, c'est-à-dire à l'instant où commence l'échappement, V,, T,, W, les 

 valeurs des mêmes vari;ibles. Si E représente l'équivalent mécanique de la 

 chaleur, le travail externe est E(Uo — W,). Pour la seconde phase, qui 

 ramène du volume V, au volume V„ sous la pression constante po, le tra- 

 vail est/>o(Vo — V,). Le travail total est donc 



s = E(U.-W,)-^/A.(V„-V,). 



Pour obtenir le rendement p, il suffit de diviser par la quantité de cha- 

 leur Q que fournit la combustion; mais on doit s'entendre sur la manière 

 d'évaluer Q. La convention la plus naturelle est qu'il s'agit de la chaleur 

 dégagée par la combustion effectuée à volume constant et à la tempéra- 

 ture T„. Dès lors, Q n'est autre chose que la variation d'énergie U,, — W^, 



d'où, en faisant E = j' 



Uo-Wi-h A/>,(Vo-V,) 



(0 P= iv^w^ — 



