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» Souvent on su])pose la chaleur Q dégagée à une température T„ diffé- 

 rente de To, par exemple à la température pour laquelle commence réel- 

 lement la combustion dans le cylindre. Le dénominateur doit alors être 

 remplacé par U^ — W^. Appelons Tj la température à laquelle parviendrait 

 le mélange si, en partant de la température T^, la combustion s'eiïecluait 

 à volume constant, sans échange de chaleur avec le dehors. On a évidem- 

 ment IJa= W4 et le dénominateur peut s'écrire Wj — W„. On peut d'ail- 

 leurs, au numérateur, remplacer U,, — W, par U„ — U^+ W^ — W,, de 

 façon à mettre en évidence des variations d'énergie U„ — U„ et Wj — W, 

 respectivement obtenues sans changement d'état chimique. Dans ces con- 

 ditions, 

 /„x ^_ U„-U,+ W, -W. + A/>o(Vo-V.) 



M Dans le cas particulier où les chaleurs spécifiques à volume constant, 

 eetc', du mélange, considéré avant et après la combustion, sont supposées 

 indépendantes de la température, on a, en prenant comme unité le poids 

 du mélange, 



W,-W„ = c'(T,-T„), 



W4-W,-c'(T4-T,), 

 U„-U„=c(T„-T,). 



Si l'on admet en même temps que le mélange bridé suit la loi des gaz 

 parfaits et si l'on désigne par C sa chaleur spécifique à pression constante, 

 on a, en appelant T„ la température à laquelle parviendrait ce mélange, 

 pris dans l'état T,,, \'„, /;„ et amené sous la pression constante ^„ du vo- 

 lume V„ au volume V,, 



d'où 



(3) 



A/>„(V,-V„) = (C'-c')(T;-T„), 



C'(To- T'J + c'(T,- T, + T ; - TJ + ^(Tq-TJ 

 c'(T.-T„) 



» Celte dernière formule a été trouvée par M. Marchis, dans le cas spé- 

 cial du diagramme Charon,fen analysant l'un après l'autre les phénomènes 

 successifs qui accompagnent le parcours de ce diagramme et en supposant 

 que la combustion se produit d'une manière explosive, aussitôt après l'achè- 

 vement de la compression. T^ désigne alors la température initiale et T^ la 

 température finale de l'explosion. Nous voyons que la formule a une portée 



