SÉANCE DU 9 JUIN 1902. 1^49 



générale : elle subsiste quelle que soit l'avance à l'allumage et quelle que 

 soit la lenteur de la combustion. La température T„ peut même être arbi- 

 trairement choisie ; Tj est une fonction de T«. Si l'on veut tenir compte des 

 variations des chaleurs spécifiques avec la température, on doit revenir à 

 la formule (2), qui n'exige aucune hypothèse. 



» Pour un moteur donné, la seule quantité susceptible de varier d'après 

 le mode de combustion est la température finale T,. Pour la calculer, il 

 faut connaître, en fonction du volume variable V, la proportion x de 

 gaz briilé. L'énergie J du mélange partiellement brûlé a pour expres- 

 sion J = (i — ^)U -t- .rW et le principe de l'équivalence donne la rela- 

 tion </J + kpdv = o, équation différentielle entre les quatre variables/», 

 V, T, X. Si l'on admet, d'autre part, que le mélange, avant comme après la 

 combustion, se comporte comme un gaz parfait, il suffit d'appliquer la loi 

 du mélange des gaz pour avoir, entre les quatre variables, une équation 

 finie, linéaire en x, et, puisque a? est, par hypothèse, une fonction connue 

 de V, on peut, par l'élimination de la pression, obtenir entre T et V une 

 équation différentielle dont l'intégration fournit la température finale T, 

 (correspondant au volume V,), connaissant la température initiale T„ et le 

 volume initial ¥„ ; le problème se trouve ainsi résolu. Dans le cas particu- 

 lier de la combustion explosive, x passe brusquement de zéro à l'unité au 

 moment de l'explosion et demeure constant dans le reste du parcours, 

 circonstance qui facilite évidemment les calculs. » 



ÉLECTRICITÉ. — Sur la force éleclrique due. à la variation des aimanls. 

 Note de M, E. Cauvallo, présentée par M. Sarrau. 



« 1. Introduction. — Pour définir \a force électrique en un point, Max- 

 well place en ce point un petit corps, corps d'épreuve, qui est préalablement 

 chargé d'une petite quantité d'électricité e. Le corps est poussé par une 



force F. La limite de - quand les dimensions du corps d'épreuve et sa 



charge tendent vers zéro est, pour Maxwell {Traité d'Électricité, n° 44), la 

 force électrique au point considéré. 



» Cette définition comporte des difficultés pratiques quand on veut 

 l'appliquer à l'exploration d'un champ électrique faible. Je vais les préciser 

 et montrer le rôle perturbateur qu'elles jouent dans l'expérience de M. V. 

 Crémieu sur le champ électrique dû à la variation d'un aimant (' ). 



(') Crémieu, Thèse, première Partie, mai 1901. 



