SÉANCE DU 9 JUIN 1902. l35l 



admettant que chaque élément (le l'anneaTi chargé est poussé par une 

 force proportionnelle à sa charge et à \a. force électrique qii offrirait le champ 

 au point où est cet élément si l'anneau était enlevé. Avec celte hypothèse, les 

 forces électriques développées par l'électro-aimant devraient faire tourner 

 l'anneau sous l'action d'un couple moteur moyen égal à c x 6$. 



» L'hypothèse est fausse, car le corps d'épreuve est loin de satisfaire 

 aux conditions de la définition (n° 2) : il exerce une influence prépondé- 

 rante sur la force électrique due à l'excitation de l'électro-aimant, l'annu- 

 lant le long des parties métalliques pour la concentrer dans les coupures. 

 Je vais établir ces résultats et montrer que l'immobilité de l'anneau est 

 prévue parla théorie. 



» 5. Analyse de l' expérience par les lois de Kirclihoff. — L'anneau est sen- 

 siblement un tube de courant. Appliquez-lui les deux lois de Kirchhoff, 

 avec la généralité qu'elles comportent, savoir : 



M Première loi. — Le flux du courant total à travers toute surface fermée 

 est nul. 



» Seconde loi. — La force électromotrice totale dans tout circuit fermé 

 est nulle. 



» Vous trouverez les résultats suivants, en supposant d'abord que l'an- 

 neau n'a pas été électrisé : 



» Les coupures A,B, et BA présentent des forces électriques considé- 

 rables, sensiblement uniformes et égales : l'intégrale le long des coupures 

 en est à peu près égale à la force électromotrice induite par l'électro- 

 aimant, car celle de Joule (— n) dans l'anneau est négligeable. Les extré- 

 mités A, et B, s'attirent, les extrémités A et B s'attirent et les attractions 

 sont égales. Mais les demi-anneaux sont liés par les lames de mica : de 

 ce fait, l'anneau ne bougera pas. Quant à la force électrique le long du 

 contour de l'anneau, elle ne peut en aucune façon le faire tourner. Exami- 

 nons-la cependant. Sa composante tangentielle est donnée par la loi que 

 j'ai énoncée sur les surfaces de discontinuité et qui est une conséquence de 

 la seconde loi de Kirchhoff généralisée, savoir : 



» La composante tangentielle de la force électromotrice est continue. 



■» Or, la force électromotrice, c'est celle de Joule dans le métal, c'est la 

 force électrique changée de signe dans l'air. I^a force de Joule étant très 

 faible, la composante tangentielle de la force électrique le long de l'anneau 

 est aussi très faible. La composante normale est insensible en l'absence de 

 charge électrique préalable. 



» Tenons compte maintenant de la charge préalablement donnée à 



