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Diese Constante wird mit Zuziehung der Gase gefunden, in- 

 dem bei diesen die innere Arbeit nur noch darin besteht, dass die 

 Masse der Gewichtseinheit durch den Raum der Volumvermeh- 

 rung fortbewegt wird , so dass fiir Gase 



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ist, unter S das specifische Gewieht verstanden. Wird f'erner in 

 den constanten Ausdruck noch die Dichte D. bezogen atif atmo 

 spharische Luft , und das specifische Gewieht * der Luf't einge- 

 fuhrt, so ei'halt die Constante den Ausdruck 



(LS + 7 )1) 



CD - -. = 0-1679. 



A s 



Daraus ergibt sich fiir die Berechnuug der inneren Arbeit 

 der Ausdruck 



L = l AC -~jj It) 167<> A (1 + 1) + ~\. 



In der erwahnten Abhandlung wurde nachgewiesen , dass 

 der Quotient des Aequivak-ntes k der Temperatur in die Acce- 

 leration g der Schwere die wahre specifische Wiinne sei. Es ist 



demnach 



k A (1 + i) 



— = 0-1679 - 



der mathematische Ausdruck fiir die in Form von Arbeit anssre- 

 driickte wahre specifischeWarme bei constant em Druck. 



Die schon in der friiheren Abhandlung aufgestellte Abhan- 

 gigkeit der wahren specifischen Warme von der Anordnung der 

 Molekiile eines Korpers findet hier ihre Bestatigung , denn diese 

 ist eine Function des Ausdehnungs-Coefficienten und der Dichte. 



Die wahre specifische Warme der Volumseinheit bei con- 

 stantem Volumen ist daher eine fiir alle Molekularsysteme ohne 

 Unterschied der Aggregationsf'orm constante Grosse , namlich 



k 



— p- = 92-0629 Kilogramm- Meter 



oder als Warme 



I k 



= 0-217129. 



A • g V 



In der vorliegenden Eutwickelung gibt diese Theorie bereits 

 die mathematische n Ausdriicke far die specifische Warme der 

 Gase sowohl bei constantem Druck als auch bei constantem Vo- 

 lumen, und zwar Ausdriicke, nach welchen sich die specifischen 

 Warmcn unmittelbar berechuen lassen. Das allgemeine Gesetz 



