316 SULLA DILATAZIONE TERMICA 



stesse nel cilindro; mentre nel fatto, una parte di esso era 

 ad una temperatura intermedia. Però, essendo stato scelto 

 tale tubo a bella posta di diametro piccolissimo, tale er- 

 rore poteva ritenersi trascurabile. 



Veniamo ora alle formole da impiegarsi nel caso di 

 pressioni elevate. 



Chiamisi 



ìl\p il volume dell'etere alla temperatura di 0° ed 

 alla pressione di p metri; 



/3i il coefficiente di compressibilità cubica del vetro 

 preso in valore assoluto; 



/3', il coefficiente di compressibilità cubica del mercurio 

 preso in valore assoluto; 



p la pressione espressa in metri di mercurio a 0"; 



n^ 11 numero delle divisioni occupate in questo caso 

 dal mercurio nel tubo I; 



t^ la temperatura del cilindro. 



Avremo evidentemente 



Wo,p == Fo,, (1 + 0,P)- n,, (1 - /3» + n,v, j±^ (15 



Nel caso di altre temperature, chiamando ?i\ il numero 

 delle divisioni, W^^p sarà dato dalla formola 



Wr,p = Vo,,{\+fi,p){l+kT)-V',,A.Ì--&\p)il+'xT)+>ì\Vo \^^ (1« 



Queste formole vanno modificate nel caso in cui il 

 mercurio occupava i tubi li e III. 



Chiamando v,, e Vf, i volumi a 0" delle parti ricurve 

 non graduate a e b comprese fra i tubi I e II , II e III ; 

 iVi ed N^ il numero totale delle divisioni dei tubi I e II, 

 ed w, ed n^ il numero delle divisioni occupate dal mer- 



