DEI LIQUIDI A DIVERSE PRESSIONI 341 



discordanti fra l'Amagat e il Grassi pare si possa ammet- 

 tere clie la compressibilità dell'etere sia indipendente dalla 

 pressione , anche fino ad alte pressioni. Vedremo ora la 

 conseguenza che di questo fatto e dalle dilatazioni da me 

 ritrovate si può ricavare. 



Siano OBCp, OBC'p' , OB"C"p" , (Tav. II) le curve 

 che rappresentano le dilatazioni da me trovate alle pres- 

 sioni p, p' p", equidistanti fra di loro, costruite al solito 

 prendendo come ascisse le temperature t e come ordi- 

 nate le dilatazioni ^. Siene if ed iV i punti corrispondenti 

 a due temperature t e t'; le dilatazioni da 0" a ^ e da 0" 

 a t' alle pressioni p,//,;?".... saranno rappresentate da il/^, 

 MB', MB" ; NC, NC, NC". 



Ora per ciò che sopra si è detto, le pressioni;?,;?',/)"... 

 essendo equidistanti fra di loro, dovrà essere 



BB' = B'B" = ....; ce = C'C" = 



Siccome però dall'altro lato CO BB' così avremo che 

 con l'aumentare della pressione, delineandosi le curve 

 successive, BM diminuisce, ma CN diminuirà di una quan- 

 tità più grande e per una pressione sufficientemente elevata 

 p„ si avrà MB^^=NC,r., la forma della curva allora sarà 

 tale che fra B„ e C„ la curva o meglio la dilatazione clie 

 essa rappresenta avrà un minimo e quindi per tale pres- 

 sione p„ V etere avrà fra t e /' un massimo di densità. 



Volendo ricercare a quale pressione vi sarà un mas- 

 simo di densità, per esempio fra 0" e 10", osserveremo an- 

 zitutto che l'etere si dilata da 0" a 10" di 0,01575 e che 

 a queste temperature per ogni 8" di pressione tale dilata- 

 zione diminuisce di 0, 00033; la dilatazione a IO" sarà dun- 

 que eguale a quella a 0" ad una pressione di 



