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commode en pratique et fait connaitre de suite le maximum de 

 rouvcrture admissiljie. 



Ajoutons maintenant une deuxieme surface de separation InQ- 

 niment pres de la premiere, de maniere a constitucr une lentille 

 dont on puisse negliger Tepaisseur, et voyons ce que devientle 

 mouvement lumineux en repassant dans I'air, 



^.videmment la formule sera encore applicable ici, a la con- 

 dition senlement de substituer m a n. 



En appelant par ordre 'h', <\>" , ce qui devient 4." apres chaque 

 surface traversee ; c', c"les courbures des deux surfaces de notre 

 lentille hypothetique sans epaisseur, on aura : 



^' =m^'-^{m—iyc" 



Substituant dans la deuxieme equation la valeur de 4^', donnee 

 par la premiere, on obtiendra ci cause de mn = 1 



^" = ^o+(m-l)(c-"-c') (2) 



qut'ompeut ecrire aussi sous celle forme : 



<]>• — Y' = {m—l) [c' — c"y 



et introduisant le signe a pour indiquer les differences, on aura : 



A°,, 6 =(^m — \)A\,c (3) 



Gette formule nous enseigne que la variation de coiirbure dii 

 front de I'ondepar son passage h travers une lentille sans epais- 

 seur, est egale a la difference des deux courbures de la lentille 

 multipliee par Ic rapport des vilesses de propagation diminue de 

 I'unite. 



&i la lentille avait une epaisseur dont 11 ffit necessaire de tenir 



compto, epaisseur que je design erai par e, iL laudrait remarquer 



qu-aumomenlderincidencedufrontderondesurladeuxiemesur' 



1 

 face, son rayon de courbure -n estaugmente de la quantile e ; que 



pan consequent enindiquant par ^'^ lanouvelle courbure, on a, a 

 cet instant : 



^ + '^ 



c'est cette nouvelle valeur 4^ qWil faut employer pour conti- 

 nuer le calcul. 



Gonsiderons maintenant le cas ou le point lumineux n'est pas 

 sur- I'axe optique de la lentille , el admettant , comme dans la 



