COSMOS. 15 



pu avancer dans le second milieu depuis I'incidence A que jus- 



Fig. 1. 



qu'en C, durant le temps que dans le premier milieu le point L 

 du front de I'onde sera arrive en L' et commencera h ebranler 

 la molf^cule correspondante du second milieu. Le point G satisfait 

 done h la condition AC.m==AB. 



Le front de I'onde dans le verre atteindra done au meme in- 

 stant les points LL'C, c'est-i-dire que sa courbure (]>° se trouvera 

 diminuee d'une quantite qui est fonction de m. 



Nous ne nous arreterons pas pour le moment k determiner la 

 nature de la courbe que le front de I'onde affectera dans le se- 

 cond milieu k ce dernier instant. Nous admettrons que dans les 

 limites d'etendue que nous considerons ici, la courbure du front 

 de I'onde est restee sensiblement spherique. 



Pour determiner la nouvelle courbure da front de I'onde, et 

 employer de suite les unites de mesures adoptees precedemment, 

 nous supposons (fig. 2) que LL' est egal a 2x, c'est-i-dire k 2 mil- 



i'Vi 



limetres, quantite encore assez petite pour qu'on puisse ne'gliger 

 les termes du second ordre; alors L'DL', fig. 2, etant la corde des 

 arcs de courbure , les quantites AD, BD seront respectivement 

 proportionnelles k cetk (];°, elles en seront la moitie ; la quan- 

 tite CD sera la moitie de la courbure nouvelle du front de I'onde 

 r^fractee, LGL', courbure que nous designerons par ^'•, etl'on aura : 



AB = i (c -J- 4;) CD = i ij/ AC = i (c + f ) . 



{La suite au prochain numero.) 



