iU COSMOS. 



faut pas les confondre avec la decomposition de la lumi^re par re- 

 fraction dont nous parlerons plus tard. 



Toutes les varidtes de mouvcments infiniment petits qui rdsul- 

 tent de ces phenomenes peuvent coexister dans une ^tendue tres- 

 petite de I'espacc ct se propager sans se troubler. 



Nous irouverons dans le cours de ce travail des applications de 

 €es notions qui jettcront quelque jour sur certains phenomenes 

 incxpliqucs de la photographie. 



§ 3. Courhure du front de I'onde. — Formules qui en derivent. 



Revenons maintenant au front de I'onde lumineuse et k sa pro- 

 pagation & travers un systcme optique : 



Puisque la surface du front de I'onde est generalement sphd- 

 riquo, nous pourrons y appliquer le mode de ddlinition adopte 

 pour les surfaces do verre ; nous designerons done par <\i° I'expres- 

 sion de la courbure du front de I'onde lumineuse, cette quantite 

 etant d'ailleurs determinee en nombres pour la pratique, exacte- 

 ment de la meme maniere et avec les memes unites de mesure 

 que pour les surfaces de verre; le signe + indiquera que le 

 front de I'onde est convexe dans le sens de la propagation, 



Cgs principes une fois poses, appliquons-les aux phenomenes 

 qui se produisent k la surface spherique de separation de deux 

 miheux, fair et le verre par exemple. 



D'apres ce que nous avons dit, lorsque le mouvement luminous 

 arrive a toucher la surface de separation des deux milieux, il se 

 propagedans le second milieu, que nous supposerons plus dense, 

 avec une Vitesse moindre;et si la duree des vibrationsethereesn'est 

 pas changde, ainsi que cela se passe generalement pour les ma- 

 tieres employees a la construction des objectifs, la longueur d'on- 

 dulation se trouve diminuee dans le meme rapport quelavitesse; 

 nous designerons ce rapport par m, quantite identiquement egale 

 cil'indice de refraction telle qui resulte de la loi de Descartes. 



Nous ferons usage aussi quelquefois du nombre reciproque 

 de m et nous le designerons par n. 



Soit done LAL fig. 1" la surface du front de I'onde ^Tinstantde 

 I'incidence en A, avec le verre spherique VAV, 



Soit LL' = AB une longueur d'ondulation dans le premier mi- 

 lieu; si le verre n'eCd pasexiste, le mouvement lumineux serait 

 arrivd de A en B dans le memo temps que de L en L'. 



Mais la vitesse de propagation se trouvant diminuee dans le 

 verre dans la proportion de ink I, le mouvement lumineux n'aura 



