COSMOS. 315 



fiuence de la conductibilite cl l'influence de la tension de la source. 

 J'ai successivement etudie ces diverses questions et je suis arrive 

 a etablir par la voie de l'experience les lois qui suivent : 



1° La duree de la propagation est independanle de la tension 

 de la source (il faut bien remarquer que celte loi n'est vraie 

 qu'autant que Ton definit la duree de la propagation commc je l'ai 

 fait tout a l'heure ; si au lieu de demander quel est le temps ne- 

 cessaire pour que l'etat permanent s'etablisse, on demandait quel 

 estle temps necessaire pour qu'un point donne du conducteur par- 

 vienne a une tension determinee, il est bien evident qu'alors la 

 tension de la source cesserait d'etre indiflerenle). 



2° Lorsque les dimensions du conducteur restentconslanles, la 

 duree de la propagation varie en raison inverse de la conductibi- 

 lite. 



3° Quand la conductibilite et la section sont invariables, la 

 duree de la propagation estproportionnelle au carre delalongueur 

 du conducteur. 



h° Quand la nature et la longeur du conducteur restent cons- 

 tantes ainsi que la charge dynamique, que l'aire de la section va- 

 rie seule, la duree de la propagation est en raison inverse de cette 

 aire. 



5° Enfin, lorsque la conductibilite, la longueur et l'aire de la 

 section sont invariables, mais que la forme de la section est mo- 

 dified de maniere a l'aire varier la cbarge dynamique, la duree de 

 la propagation est proportionnelle a cette charge. 



Ces diverses lois peuvent etre resumees dans la formule sui- 

 vante : 



A: co 



dans laquelle T est la duree de la propagation, k la conductibi- 

 lite, I la longucui-;du conducteur cylindrique, w l'aire de la section 

 et enfin c la quautite d'electricite qui constituerait a l'etat slatique 

 la charge du conducteur, si ce conducteur etaitreduit a l'unitede 

 longueur, isole et mis en communication par l'une de ses extre- 

 mitesavecune source don t la tension futegale a l'unite de tension: 

 je propose d'appeler cette quanlite coefficient de charge. Ce coeffi- 

 cient n'est a proprement parler qu'une fonction de la section, qui 

 peut toujours en principe etre determinee au moyen de latheorie 

 ^tabiie par Poisson; mais commc celte determination comporte, 

 dans certains cas au moins, d'assez grandes difficultes d'analyse, 



