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si maintenant un corps froid vient a enlever 20° a la temperature de 

 1'air confine, le piston descendra, et par la compression qu'il exerce 

 restaurera le degre perdu dans la dilatation ; puis lorsque le piston 

 sera revenu a sa premiere position, 1'air aura repris sa temperature 

 premiere de 50 degres. Rdpdtons cette experience et obtenons en- 

 core que le piston soit souleve" ; mais lorsque ce piston est a son 

 maximum d'elevation et que Ton vient a appliquer le corps froid, 

 concevons que le poids qu'il porte se detache pour faire tourner une 

 roue ou produire un autre effet mdcanique, le piston descendant 

 n'atteindra pas son point primitif de depart sans que 1'air ait perdu 

 plusde sa chaleur ; par suite de l'enlevement du poids, il ne reste 

 plus assez de force pour restaurer le degre perdu dans la dilatation ; 

 sa temperature ne sera done que de 49°, ou differera de 50 degres 

 par une petite fraction. S'il en etait autrement, comme le poids en 

 tombant peut etre amene" a produire de la chaleur de frottement, 

 nous aurions plus de chaleur qu'il n'y en avait primitivement, e'est- 

 a-dire que nous aurions de la chaleur creee de rien, ou, en d'autres 

 termes, lemouvement perpetuel. 



Partout ou de la force est produite par une machine thermale, 

 nous devons constater une perte de chaleur , si nous supposons 

 qu'un nombre de degres de chaleur a une basse temperature repre- 

 sented la meme quantite de force que le meme nombre de degres 

 a une temperature plus eievee, si , par exemple , nous supposons 

 qu'un corps se refroidissant de 120 a 100 degres , donne la meme 

 force qu'un corps se refroidissant de 20 degres a zero; cette supposi- 

 tion est tacitement admise par Carnot ; mais elle n'est probable- 

 ment pas exacte, car les resultats oblenus avec de la vapeur a haute 

 pression et d'autres faits conduisent a une conclusion contraire. Si 

 done les 20 degres de l'echelle des basses temperatures ne represen- 

 ted pas une force equivalente a celle qui correspond aux 20 de- 

 gres de l'echelle des hautes temperatures, nous devrons gagner 

 dans le condenseur le meme nombre de degres perdus dans leVyer, 

 et obtenir cependant un travail derive ou effectif. On fait souvent 

 confusion entre le travail accompli qui retourne a la machine , et le 

 travail derive ou effectif qui ne doit pas retourner a la machine,'et que 

 1 on a utilise en dehors de la machine. Cette confusion embarrasse 

 beaucoup les lecteurs de traites sur les machines a vapeur ou des 

 sujets analogues , et cause une grande obscurite de pensee et de- 

 pression . 



. M. Seguin , en 1839, a combattu la these de Carnot qui veut que 

 l'on puisse obtenir un travail effectif par le simple transport de la 



