COSMOS. 621 



et puis la valeur de C & I'aidc de celles que nous avons trouvdes 

 pour C, il vient 



C' = 0,1774 0,1797 0,1822 0,1848. 



Ces valeurs introduites dans I'equation (1), avec celles de r qui 

 leur repondent, nous donnent 



1 = ^1x5° 698" 1059° 1427°. 



Quelle estmaintenant la pression que va produire cet accrois- 

 seraent de tempe'rature? Le coefficient de dilatation doit etreici k 

 tres-peu pres celui de Fair ou 0,003665; 2 volumes d'hydrogene 

 se combinent k 1 d'oxygene et les trois se contractent a 2 : le yo- 

 lume desgaz qui est U +v, avant la combustion, n'est plus, h 0" 

 etal=", queU + lw, apres la combuslion. La pression du gaz, 

 qui est de 0™, 76 = 1"-, s'accroit done k 



p=l'«- (1—^r) (1 +0,003665 (2) 



En posant successivement dans cette formule les valeurs trou- 

 v^es pour t, on a 



2"'-, 236 pour 2i p. % 

 3='-, Zi69 « 5 p. Vu 

 4='-, 698 « 7A p. V„ 

 5»'-, 918 (( 10 p. 7o. 



On voit ici que la machine Lenoir est loin de presenter ces 

 dangers d'explosion de cylindre , et merae d'inegalite de marche, 

 que craignent la plupart des personnes, lorsqu'on leur parle d'un 

 moteur k gaz detonant. Dans une machine ci vapeur ordinaire, le 

 piston est tout aussibrusquementsoumisci une pression de4, 5,6, 

 et meme 8="- qu'il Test ici a la pression maxima de 5"'- ,918. 



En partant de ces premieres donnees tres-simples, il nous sc- 

 rait facile de calculer le travail que pent fournir, par exemple, un 

 metre cube de gaz forme dans une proportion donnee (U + u). 

 D'apres la theorie de Laplace, comme d'apres la theoriemoderne, 

 la loi d'expansiou d'un gaz, qui ne recoit ni ne perd de calorique 

 du dehors, est 



V etantle volume initial k la pression P, et v ^tant le volume final 

 r^pondant k p. Les deux theories ne different que quant k I'ori- 

 gine de I'exposant y et non quant k sa valeur absolue. Si nous dd- 

 signons par dv un accroissement infiniment petit de v , ie travail 



P = 



