COSMOS. 623 



vra m6me icietre rigoareusement proportionnel a cet eflFet. Cette 

 proposition, qui forme I'uno des assises de la theorie mecanique 

 de la chaleur, ne denve, comme on voit, d'aucune hypothese 

 parliculiere sar la nature du calorique, mais de la simple notion 

 intuitive que nous avons des rapports de cause k effet. 

 En parlant de cette proposition : 



1° On de'montre ais^ment que I'exposant 1 — -^ a pourvaleur 



«P : ( vc'A +aP) , a efant le coefficient de dilatation (suppose 

 constant), P la pression dugaz sur I'unite de surface, A la dcnsite 

 du gaz a 0" et a P, 3 I'equivalent mecanique de la chaleur. Pour 

 le cas particulier nous avons done tres-approximativement 

 «P: (^C'A + aP) = M03665^_10333___ __ 



' ^2oAC'+ 10333. 0,003665 ~"'^''^^' 



en posant pour AC leur valeur raoyenne repondant aux noni- 

 bres supposes pour r, ce qui nous donne : 



/ p\ 0,2836 



i=(273 4-0(^j -273 (3) 



_ 2» On voit aussi que pour avoir le travail produit par I'expan- 

 sion, il suffira de multiplier par ^ = Zi25'' ■■■• (environ) la perte ef- 

 fective en chaleur subie par le gaz. Cette perte est facile a eva- 

 luer comme nous allous voir. Suhstiiuons d'abord dans I'equa- 

 tion (3) nos valeurs correspondanles : 



t = 345 698 1059 1427 



iJ = 2,236 3,469 4,698 5,918 



II vient : 



t' = 219 409 586 753 



Telle est la temperature finale (approximative) S laquelle 

 tombele gaz, lorsqu'apr^s son innammation il se detend, de la 

 pression produite instantanement, a sa pression initiale deV*- 



En prenant les diflerences de ces temperatures initiales et 

 finales , on trouve : 



126 289 473 674 



pour la perte en degres cenligrades eprouve'e pendant la detente 

 Le poids du gaz etant W (1,2932- 1,20342 r) et sa capacite 

 calorifique & volume constant etant C, le prodult 



W C (1,2932 — 1,20342 r) 



