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2° L'ordinata massima della sinusoide va pure diminuita un poco, nel rapporto 



di -g- a 



3A 



f X -2 



3° Bisogna sovrapporre alla curva stessa una seconda sinusoide, di frequenza 

 _§_ 

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doppia, di ampiezza j^ C 2 e colla fase 2a -4- -jp Il valor massimo di questa sinusoide 



si ha per 



• = ~r 



corrisponde adunque al punto di mezzo di 00'. Segnato questo punto è facile trac- 

 ciare la curva, con frequenza doppia della precedente. 



Nella fig. 2 a ho segnato questa seconda sinusoide, però in scala esagerata. In 

 condizioni ordinarie l'ampiezza di quest'onda è una piccola frazione di quella dell'onda 

 principale. 



L'effetto dell'onda secondaria è di rendere la curva della fig. 2 a più schiacciata 

 nel ramo positivo e più acuminata nel ramo negativo. Analogamente si modifica la 

 curva della fig. 3 a . Il minimo valore di V anticipa; cioè quando p da cresce, per 

 reattanza magnetica, la minima tensione ai poli si raggiunge più presto, cioè prima 

 che |3 abbia il valore 45° — a, ed il minimo è meno risentito. 



Quando invece p diventa negativo, per effetto di capacità, la tensione ai poli 

 cresce più rapidamente e il massimo è più risentito. 



Per (3 = ± 90° la tensione resta un po' minore di quella a vuoto. 



In ogni modo però la deformazione della curva è piccola. 



Funzionamento a corrente costante. — Per vedere come varia V quando 

 si mantiene la intensità costante, e varia (3, conviene considerare 1' equazione (23). 

 Colle semplificazioni già adottate, porremo 



C = l 



^ 2p 2 r 2A 2 



'"' - r - ~V 



C* = %- (m + 1) 



f =v . 



Con queste sostituzioni la (23) diventa 



l-^r' = l -4- — senf3cosf5 -| cos^p. 



D'altra parte se T è la corrente nel secondario, si ha 



ri = FcosP 



