9 EFFETTI DELLA DISPERSIONE E DELLA REATTANZA NEL FUNZIONAMENTO, ECC. 55 



L'equazione generale (12) prende adunque la forma 



(23) ~ (f?) 2 = C + 2(7 lS enPcos? + <7 2 cos 2 P 

 ovvero 



(24) ^(|°) 2 =(7 + J + C l8 en2p + ^cos2f5 

 avendo posto 



(25) A = f- 



Tensione a vuoto. — Quando il circuito secondario è aperto, i coefficienti Ci 

 e C 2 si annullano. Chiamando V la tensione in questo caso, cioè la tensione a vuoto, 

 si ha 



l <--0 ' 



Si sa che con molta approssimazione C =l; però considerando l'espressione (18) 

 di C si vede che in generale V subisce una piccola variazione, e propriamente 

 varia nello stesso senso di A. 



Ora A è proporzionale alla frequenza: dunque, a pari condizioni nel resto, V deve 

 crescere colla frequenza. 



Ma A dipende anche dalla riluttanza magnetica del circuito, e questa a sua 

 volta dipende dalla induzione: ne si può dire che A segua sempre una stessa 

 legge di variazione, poiché, a seconda del grado di magnetizzazione, A può crescere 

 o diminuire al crescere di B. Però d'ordinario varia nello stesso senso. Ne viene di 

 conseguenza che col crescere della f. e. m. applicata al primario, aumentando l'indu- 

 zione, deve crescere anche il rapporto di trasformazione. 



In ogni modo la correzione è piccolissima. Infatti si osservi che il rapporto r':A, 

 che entra nei termini correttivi dell'espressione di C è una piccola frazione. Sic- 

 come 6 è sempre piccolo, il 2° termine della espressione di C si può scrivere, rife- 

 rendosi alla (6), 



o Pi r o Pi rn C09T 



A fi 



Abbiamo veduto che — ed a sono frazioni dell' ordine di pochi centesimi ; 



perciò j- è dell'ordine di pochi diecimillesimi, e quindi per quanto p l (cioè la disper- 

 sione magnetica) sia grande, C differirà sempre ben poco dall'unità. 

 Nelle forinole seguenti riterrò sempre 



Et = kV . 



Variazione della tensione secondaria con carico reattivo. — Posto 

 nella (24) quest'ultima espressione di E , si ha 



( -£. ) 2 = C + A + dsen2P + A cos2 p. 



