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TEORIA ELETTROMAGNETICA DELL EMISSIONE DELLA LUCE 



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mente nei conduttori studiati ai paragrafi 4 e 5 e può verificarsi per approssima- 

 zione in una infinità di altri apparecchi, come si è avvertito a suo tempo. 



Con i soliti simboli la caratteristica del nostro problema (l'equazione (5)) si 

 scriverà : 



M(S) 



S r 

 r S r 

 r S r 





 

 



. . . r S r 

 . . . r S 



= 0. 



A questo primo conduttore se ne affacci un secondo identico in tutto, in modo 

 che il |u-esimo filo agisca solamente sul u-esimo, e i coefficienti di induzione mutua 

 per le singole coppie siano uguali. Di nuovo la cosa si può fare rigorosamente coi 

 tre conduttori studiati ai paragrafi 3, 4 e 5 e per approssimazione con molti altri. 



La (V) del sistema prenderà in generale la forma : 



S r 



r S r 



r S r 











s 



s 



s 











. s 



. s 



. s 



. r S r 



. r S 



. 8 r 



. r S r 



. r S r 



. s 



. s 



Si imagini adesso di dividere il determinante in due matrici di m orizzontali, e 

 si aggiungano alle linee della prima le linee della seconda ordinatamente. Fatto questo 

 si spezzi il determinante in due matrici di m verticali, e si tolgano dalle colonne della 

 seconda le colonne della prima ordinatamente. 



