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(e in questa circostanza si trova ad un tempo l'origine prima e la giustificazione 

 della presente teoria) il conduttore del paragrafo 5 soddisfa alla forinola di Kayser e 

 Runge con due sole costanti (^4 e E), e i conduttori del paragrafo 7 soddisfano alla 

 forinola più generale con tre costanti. 



Io mi accontenterò di mostrare come si verifichi la cosa in un esempio particolare. 



Prendiamo all'uopo il conduttore a quattro oscillazioni che fu studiato al para- 

 grafo 7. 



I reciproci delle sue onde sono proporzionali ai numeri : 



JM 



*-±p- =0,62, 



y.-y 



:i-y_r> 



1,17, 



y/ 2+ y/ 



!=H- = i,«2, 



y/ 2+ y/ 



i±£- = 1,90 



Proviamoci dunque a scrivere: 



B 



0-62 = ^4 9 81 



1,1, = J ____ f 



1,62 = ^4 — — — 



,U " J ^ 25 625 



Si calcoleranno così i valori delle costanti A, B e C; portando questi ultimi nella: 

 K l = A 



risulta: 



che è appunto il reciproco della quarta onda. 



Ma qui conviene fare subito un' osservazione. Se veramente gli atomi della ma- 

 teria fossero costituiti , come s' è detto , e disposti con le regole ammesse al § 14, 

 dovrebbe valere per essi il teorema secondo il quale il rapporto dei periodi per le 

 righe di un doublet è in tutto lo spettro medesimo ; questo non accade in realtà. 



Si trova invece che il rapporto in quistione varia poco, ma varia, e non sempre 

 con una legge bene determinata. 



L'imagine dunque è più semplice del processo, che si vuole descrivere; bensì 

 la semplificazione non dovrebbe essere eccessiva, per quello almeno che possiamo 

 giudicare. 



