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zioni delle molecole, per altri ancora (E. Wiedemann) dipendono dai due movimenti 

 ad un tempo. 



1 quali ultimi concetti, poco chiari, e senza dubbio lontani dal meccanismo della 

 natura, derivano dalla difficoltà, che si prova, nella ipotesi elastica del fenomeno 

 luminoso, per intendere come le vibrazioni caratteristiche si modifichino, quando 

 l'atomo passa a costituire delle molecole complesse. 



Niente di simile accade se consideriamo le cose dal punto di vista delle teorie 

 elettromagnetiche, ma anzi la ricerca si svolge piana e sicura e conforme ai risultati 

 dell'esperienza diretta. 



L'ordine del nostro studio è imposto dalla natura stessa del problema. Che l'ec- 

 citatore del Hertz non possa rappresentare senz'altro gli atomi dei corpi luminosi 

 riesce chiaro a priori; nella forma schematica di due capacità congiunte da un filo, 

 esso possiede infatti un unico periodo determinato di vibrazione, vale a dire uno 

 spettro di una sola riga. Le cose devono essere invece assai più complicate nella 

 natura, se per certi vapori di sostanze elementari le righe si contano a centinaia e 

 migliaia. 



Bisognerà dunque in primo luogo porre e risolvere il problema delle oscillazioni 

 di un conduttore complesso. Ricercheremo in seguito come i periodi proprii si modi- 

 fichino, quando un conduttore è posto in presenza di altri; ed estendendo man mano 

 la generalità dei nostri calcoli studieremo da ultimo il caso di un sistema di sistemi. 



A questo punto solamente si cercherà di vedere come i resultati della teoria 

 possano corrispondere a quelli più sicuri dell'analisi spettrale. 



§ 2. Oscillazioni di un conduttore complesso. — Un conduttore com- 

 plesso sarà costituito in generale da certe p capacità, congiunte due a due da diversi 

 fili; e questi siano in tutto in numero di m. 



Chiameremo ir, p, o", t gli indici correnti delle capacità, u, v gli indici correnti 

 dei fili. Ogni capacità si distinguerà con un indice solo (come tt): ogni filo si distin- 

 guerà con tre indici (come tt, p, u), il primo e il secondo relativi alle capacità che 

 il filo congiunge, il terzo relativo al filo stesso; finalmente ogni coppia di fili si di- 

 stinguerà con sei indici (come tt, p, u, o", t, v), i primi tre relativi al primo filo e gli 

 ultimi al secondo. 



Diremo q le cariche, C le capacità, R le resistenze, L i coefficienti di autoindu- 

 zione, i le correnti, M i coefficienti di induzione mutua. 



Si osserverà espressamente che %,£,,« è la corrente che va dalla n-esima alla 

 p-esima capacità, seguendo il u-esimo filo. 



Si avrà: 



C 1 ) 



tjT.lJ.lt *p,7T,/(. 



Le equazioni del problema sono divise in due serie; la prima serie è relativa 

 ad ogni capacità e si scrive: 



(2) Dq n + 19 ZP inw = , (D = -|- ) 



