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ANTONIO &ABBASSO 



Vi sono dunque nello spettro tre righe, corrispondenti ai periodi: 

 7\ = 2ir]/- 

 T, = 2tt |/- 

 T s = 2ti j/ 



■LC 

 2 — T'2" 



XC 



2+V2 



§ 6. Un altro conduttore a tre oscillazioni. — Negli esempii, che ab- 

 biamo trattato al penultimo e all'ultimo paragrafo, il calcolo è reso semplice per il 

 fatto die l'induzione mutua è ridotta a zero. Le formole ottenute hanno però un'im- 

 portanza maggiore di ciò, che si potrebbe credere a prima vista; in quanto esse 

 valgono per approssimazione anche se i fili costituenti i conduttori si orientano in 

 altro modo, purché codesti fili siano lunghi in confronto del loro diametro. 



L'esame di un caso particolare riesce opportuno per mettere in chiaro la pro- 

 prietà di cui si tratta. Supporremo che il conduttore sia nuovamente costituito da tre 

 pezzi di filo (uguali) e quattro capacità, anche uguali fra loro; ma i fili vogliamo che 

 siano secondo una medesima retta, e le capacità saranno dischi di lamiera, forati nor- 

 malmente nel centro (Fig. 4 b e ic). 



Chiameremo M il coefficiente di induzione relativo a due fili vicini (1,2; 2,1 ; 

 2.3; 3,2) e m il coefficiente per la coppia di due fili lontani (1,3; 3,1); ponendo per 



semplicità : 



J_ 

 C ' 



I = IPM 



a = D*m , 



la caratteristica del conduttore diventa: 



: (S — a) (S 2 + aS — 2P) = 0. 



Se ora si effettua lo svolgimento, si trascurano le resistenze e si pone ancora: 

 a = L 2 -f L»m — 2AP, 

 b = | (2L + m + 2M) , 



e 2 



risulta : 



[(L — m) D* + -|-] («D* + ÒZ> 2 + e) = 



