29 TEORIA ELETTROMAGNETICA DELL'EMISSIONE DELLA I 155 



A ragione dunque il Kayser ritiene arbitrarie le conclusioni del Griinwald e del 

 Ciamician, perchè in nessun modo giustificate ; il che non toglie che quelle conclu- 

 sioni qualche cosa di vero possano anche contenere. 



Il Griinwald, per esempio, trova che lo spettro del vapore d'acqua si deduce 

 sopraponendo gli spettri dell'idrogeno e dell'ossigeno, dopo di aver moltiplicati i pe- 



1 23 5 



riodi del primo per -»- e quelli del secondo per ? -"r o — . Se la regola fosse desti- 

 tuita di fondamento non avrebbe permesso di calcolare un gran numero di righe 

 nell'ultravioletto, le quali furono poi riscontrate da Liveing e Dewar. 



Del resto, un fatto simile a quello, che il Griinwald credette di riconoscere, si 

 verifica nel sistema (estremamente più semplice a vero dire) della figura '2</. 



Se si prendono le formole del paragrafo 13 e si fa in esse: 



L X = L, = L, 



ciò che corrisponde appunto al sistema della figura citata, se si pone ancora: 



M 2 



e se si ammette che e e - — siano delle piccole grandezze, tanto piccole che i 



loro quadrati possano già trascurarsi, risulta: 



T 1 = 2ir^-^-(l+- €( 



2(C,-C a ) 

 2(0,-0 



7 7 2 = 2*|/- j y 1 r 



T i = 2ni/LC 2 (l 4- 



eC, 



2(C 2 -C,) 



Confrontando queste espressioni con le formole del § 4 si vede subito che i 

 periodi T x e T s sono quelli del conduttore 1, a meno del fattore: 



1 + eC ' 



2(C, - Ct) ' 

 e i periodi T 2 e T 4 sono quelli del conduttore 2, a meno del fattore: 



^ 2U4-CD ' 



Tutto succede dunque nel caso schematico della figura 2 d secondo le leggi, che 

 Griinwald ricavava dallo studio del vapor d'acqua. 



Ma le relazioni da noi ottenute dicono anche qualche cosa di più; determinan- 

 dosi gli spostamenti con le uguaglianze : 



TT «?2 _ € 



1 2{C,-0 " „/C, ,\ » 



K,= 



€C, 



2{C Ì -C,) 2 (^-l 



