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Ora lo sforzo di taglio T soifre discontinuità in corrispondenza di quelle sezioni 

 ove concentransi carichi finiti e reazioni finite di appoggio; quindi ivi la funzione qp^, 

 cioè la rotazione subita dall'asse della trave in virtìi delle forze esterne è discontinua, 

 la linea elastica ivi soffre discontinuità di primo ordine (*), ciò che non sussiste 

 qualora si trascuri l'influenza dello sforzo di taglio sulla deformazione della trave (**). 



7. _ Per .r2 = 0, cioè all'origine delle coordinate, ove si era supposto a=ai=0, 

 risulta 



e quindi in generale cpg diverso da zero. ^ 



È perciò nettamente da distinguersi ogni quantità a dalla corrispondente cp, e 

 questo spiegasi osservando che lo sforzo di taglio fa scon-ere la relativa sezione 

 rispetto alla vicinissima senza alterarne la giacitxira (***) sicché, l'asse della trave 

 non riesce più generalmente normale alle sezioni trasversali, come invece si avrebbe 

 se fosse nullo l'effetto di deformazione dello sforzo di taglio. 



8. — Svincolata ancora la trave dai suoi appoggi e dai carichi effettivi P, 

 applichiamo su di essa (fig. 2») in corrispondenza della sezione Si una coppia flet- 

 tente di momento n qualunque, ed in corrisp. della sezione S2 una coppia flettente 

 di momento — in, che perciò equilibra la coppia applicata in Si. Per tale condizione 

 ideale di equilibrio della trave è ovunque nullo lo sforzo di taglio T ; il momento 

 flettente M, mentre è nullo per ogni sezione trasversale che non appartenga al tronco 

 S1S2, è eguale a ix per ogni sezione di detto tronco. 



L'equazione dei lavori virtuali applicata a questa ideale condizione di equilibrio, 

 assumendo spostamenti proporzionali a quelli prodotti dalla effettiva applicazione dei 

 carichi P, tenuto conto dei vincoli, dà la relazione 



a.,= 



E 



^dx, - (10) 



dalla quale può ancora dedursi che la rotazione relativa di una rispetto all'altra di 

 due sezioni qualunque della trave è indipendente dalla influenza deformatrice dello 

 sforzo di taglio. 



9. — Eliminando Ui fra le (6) e (10) ricavasi la seguente relazione: 



y.-y.+ {x,--r,)o., = - \i-^'^dx+ \^^Mdx. (11) 



J Xy J Xi 



(*) Cfr. F. Grashof, Theone der Elasticifat und Festigkeit. Berlin, 1878. 

 (**) Cfr. F. Grashof, Loc. cit. — C. Guidi, Lezioni, ecc., loo. cit. 



(***) Lo scorrimento della sezione si intende sempre di qui in avanti immaginato secondo fu 

 detto a num. 5. 



