140 



Befindet sich namlieh der Schwerpunkt der einen Masse w^ 

 im Abstande x^y der zweiten ungleiclien Masse m^ im Abstande x^ 

 von der Dreliaxe iiiid wird die Schwingungszeit t trotzdem, dass 

 die iiiitsclnviiigendeii Massen m^ und w^ mid dadiirch aiich die 

 Schwerpimktsdistanzen x\ und x\ commutirt werden, nicht ver- 

 andert, so ist die reducirte Pendellanfi:e l = x^-\-x\, und zwar 

 bestelit dies Gesetz aucli fiir Schwingungen in einem wider- 

 stebenden Mittel, wofern nur m^ und m^ genau gleicb geformt 

 sind. 



Es ist sonacb analog dem Kater'schen Pendel die Messung 

 von / unabbangig gemacbt von der Besdmmung der Tragbeits- 

 momente und des Luftwiderstandes und zuruckgeflibrt auf 

 gleicben Schwingungszeiten entsprecbende Distanzmessungen von 

 der Drebaxe. 



Man kann aber aucb, wie weiter gezeigt wird, den Eiufluss 

 der Abstumpfung der Scbneide und der Reibung auf der Unter- 

 bige bebeben, wenn man analog dem Bessel'scben Pendel 

 die Messung reducirt auf die Bestimmung der Scbwingungszeit 

 jenes Pendels, dessen Lange der messbaren Differenz zweier 

 Pendellangen , deren Schwingungszeiten gemessen wurden, 

 gleicb ist. 



Andere Vortbeile beruben darin, dass die Messung nicbt wie 

 beim Reversionspendel, auf eine unabanderlicbe Scbwingungszeit 

 bescbrankt ist, sondern man mit demselben Pendel Messungen 

 der verscbiedensten Schwingungszeiten vornebmen kann, wodurch 

 der Genauigkeitsgrad des durch diese Messungen gefundenen 

 wahrscheinlichsten Werthes der Lange des Secundenpendels erhoht 

 wird, und dass man ferner in den Stand gesetzt ist, durch An- 

 wendung einer entsprechenden Metbode aucb den wichtigen 

 Einfluss der Mitschwino-ungen des Pendelgestells durch Schwin- 

 gungsversuche allein zu bestimmen, beziehungsweise zu eli- 

 miniren. 



Weiterliin werden die der entwickelten Theorie dieses Pen- 

 dels entsprechenden Einrichtungen des Pendelapparates und 

 Methoden der vorzunehmenden Messungen besprochen. 



