72 ANGELO BATTELLI 



Sia P la pressione osservata mediante il manometro nel momento della prima 

 condensaadone, p la pressione esercitata nello stesso momento del vapore contenuto 

 nella campanella e n quella esercitata dall'aria che si suppone mescolata al vapore. 

 Allora si avrà 



P^P^-rt (3). 



Parimente, dopo essersi condensata una parte del vapore alla stessa temperatura, 

 si avrà 



P' = p-\-n' ; 



avendo F' , p' e n significati analoghi alle lettere precedenti P , p & n . 



Se intanto si indicano con v q v ì volumi occupati dal vapore e quindi dall'aria 

 rispettivamente nella prima e nella seconda determinazione, sarà 



e quindi 



Dalle (3) e (3') si ricava 



n —n-7 



V 



P'^p' + n""-, (3% 



v'(F'-F) 



7Z =: i 



V — V 



e ripetendo lo stesso ragionamento ad un'altra temperatura f, si ottiene 



Finalmente chiamando Te T, , le temperature assolute spettanti alle due coppie 

 di determinazioni, dovrà essere, per la legge dello stato aeriforme: 



vv' P'-P v^-v^' T^_. „ 



1^; p;-p, tT^'' Y' ^^ ^• 



Perciò, se al vapore vi fosse stata mescolata aria, dovrebbe verificarsi questa 

 equazione. La seguente tabella contiene i risultati dei calcoli: nelle prime due colonne 

 di essa si trovano in ciascuna linea orizzontale le due temperature spettanti alle due 

 coppie d'osservazione che hanno servito al calcolo del 1° membro dell'equazione (3"), 

 il cui valore è registrato nella terza colonna R. 



I valori P' e P,' furono sempre presi immediatamente prima della completa 

 saturazione. 



