SULLE PROPRIETÀ TERMICHE DEI VAPORI 



Tabella a'. 



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I risultati ottenuti mostrano dunque che gli aumenti subiti dalla pressione dopo 

 raggiunta la condensazione, e mentre il vapore non era ancora tutto quanto convertito 

 in liquido, non potevano attribuirsi ad aria introdotta nella campanella. 



È noto che James Thomson (*) dimostrò, seguendo certi concetti teorici, che 

 le isotermiche nel tratto corrispondente alla liquefazione non dovrebbero possedere 

 un tratto rettilineo H E' parallelo 

 all'asse dei volumi, come si dedurrebbe 

 dai risultati sperimentali, ma dovreb- 

 bero essere continue e della forma 

 A E B C E' D descritta nella fi- 

 gura 10'. 



Le mie esperienze darebbero ri- 

 sultati che si accordano con questo, 

 perciò che la curva del vapore si 

 congiunge al tratto rettilineo corri- 

 spondente alla perfetta saturazione con 

 un tratto di curva continua. 



Io prescelsi come valori più giusti 

 della tensione massima del vapore alle 

 varie temperature , quelli in cui la 



tensione comincia a mostrarsi costante; e alle temperature più basse in cui tale 

 condizione non fu mai raggiunta, ho costruite le isotermiche corrispondenti, ed 

 ho preso come valori più esatti delle tensioni massime la media fra i valori spet- 

 tanti ai punti E" e E'" che rappresentavano lo stato del corpo nel primo e nell'ul- 

 timo momento dal passaggio allo stato liquido, essendo naturale l'ammettere che an- 

 che presso al punto E, la retta E E' si unisca al rimanente della curva come lo 

 indica la figura 10\ Intanto però credo importante il far vedere dettagliatamente come 

 al variare del volume del vapore, dopo cominciata la condensazione, varii la sua ten- 

 sione alle diverse temperature. Nelle seguenti tabelle sono per l'appunto riportati nella 

 colonna v i volumi di un gramma di vapore, nella colonna P le pressioni osservate 



Fig. 10. 



(*) Proc. of the Royal Soe. of London, nov. 1871. 



Serie II. Tom. XL. 



