gg ANGELO BATTELLI 



Come valori delle pressioni p' e dei volumi v spettanti allo stato di satu- 

 razione, ho scelto quelli che corrispondono allo stato in cui la pressione aveva rag- 

 giunto la costanza durante la compressione del vapore, e che sono stati riferiti nella 

 tabella e del paragrafo (32) e nella tabella f del paragrafo (33). Del resto i pro- 

 dotti p' V così calcolati sono molto vicini a .luolli che corrispondono al primo mo- 

 mento della condensazione, talmente da non recare sensibile alterazione nell'anda- 

 mento del coefficiente della formola di Herwig. 



Applicando dunque questa formola ai dati delle mie esperienze, si ottiene; 



4^=0,064179 1/273- T8,41 

 p V 



= 0,063194 j/273- 21,22 

 = 0,062228 y'273- 12,66 

 =0,0(J1515|/273— 5^ 

 = 0,060710 y273+ 2^ 

 = 0,060041 \/273+ M4 

 = 0,059879 [/■273+ M2 

 = 0,059669 y'273+ 10,68 

 = 0,059656 f/273+ 14,04 

 = 0,058726 \''2~73T~26^8 

 = 0,057785 ^^273+ 57,22 

 = 0,058348 j/2~73+ l^M 

 = 0,059649 y'273+ 99738 

 = 0,062914 1/273 + 130^0 

 = 0,070169 f/2T3+ 158,85 

 = 0,081685 V2T3+ 171740 

 = 0,088674 |/273~+r83T6 

 = 0,1 19063 y'273"+ll 92^25 



Come si vede, i coefficienti e della formola di Herwig vanno per l'etere dimi- 

 nuendo col crescere della temperatura, a partire da — 28° C; raggiungono un 

 minimo a circa 60'^, dopo del quale cominciano a crescere, e cosi continuano fino 

 alla temperatura critica. 



Ho tentato di rappresentare l'andamento dei valori di e con una formola, ed 

 ecco l'espressione alla quale sono arrivato: 



'='Y'"^i^>) 



(«) 



