SULLE PROPRIETÀ TERMICHE DEI VAPORI 25 



contenuta nella vasca di olio, e da quella del tratto che rimaneva esterno al reci- 

 piente e alla vasca. 



3° Inoltre l'incertezza della temperatura in quest'ultimo tratto, doveva portare 

 anche un piccolo errore nel calcolo della dilatazione del tubo interno. 



4° Da ultimo, non era molto esatto neppure il modo con cui si determinava 

 l'istante della completa evaporazione dell'acqua nell'apparato interno, poiché, segui- 

 tando a crescere sebbene lentamente anche la tensione del vapore non saturo, si doveva 

 ottenere in sul principio un movimento cosi piccolo nella colonna di mercurio da poterlo 

 confondere cogli errori d'osservazione e cogli altri movimenti che doveva produrre nella 

 colonna stessa l'ineguaglianza di riscaldamento fra l'apparato esterno e l'interno. 



Le determinazioni della densità del vapor d'acqua fatte con tale apparecchio 

 da Fairbairn e Tate, si estendono fra le temperature di 58° e 145° C. 



9). Anche Hirn (*) determinò la densità del vapor d'acqua a diverse tempera- 

 ture sotto la pressione di 1, 3, 4 e 5 atmosfere con un metodo, il cui principio è 

 quello stesso del metodo di Dumas. 



Dalle esperienze di Hirn, il Wullner (**) calcolò i coefficienti di dilatazione fra 

 0° e altre 5 temperature via via crescenti da 118',5 a 246°,5, sotto la pressione 

 di un'atmosfera. Questi coefficienti vanno man mano diminuendo coll'aumentare della 

 temperatura, avvicinandosi al coefficiente di dilatazione dei gas. 



10). Ma le più estese esperienze, nelle quali si fecero variare così la pressione 

 come la temperatura, sono quelle di Herwig (***). 



Egli riempiva di mercurio una campanella calibrata di 3,9 cm. di diametro, e 

 di 48 cm. di lunghezza, la quale con la sua estremità inferiore aperta era fermata, 

 mediante un tubo di caucciù, in un cilindro di ferro. Poneva poi nella campanella 

 una boccetta del liquido di cui voleva studiare il vapore, od introduceva e fermava 

 a vite il cilindro in una cavità praticata in un dado di ferro, piena pur essa di 

 mercurio. Ad un'altra cavità dello stesso dado comunicante con la prima, era appli- 

 cato un simile cilindro di ferro, nel quale era inserito, mediante un tappo di caucciù, 

 un tubo di vetro che era occupato dal mercurio fino circa alla metà della sua al- 

 tezza: la campanella e il tubo stavano dentro un bagno d'acqua, di cui due pareti 

 opposte erano di lastra piana di vetro, mentre le altre due erano metalliche e pote- 

 vano essere riscaldate da apposite fiamme. 



Il tubo poi si restringeva superiormente, ed era congiunto ad un secondo tubo, 

 che aveva forma di T, di cui un capo portava una chiavetta che poteva permettere 

 la comunicazione con una macchina pneumatica, e l'altro capo metteva per via di 

 tubi essiccanti ad un manometro. 



Siccome un po' d'aria rimaneva sempre aderente alle pareti della campanella, col 

 mezzo della macchina pneumatica si produceva rarefazione quanto più era possibile 

 nel tubo ; cosichè il mercurio si abbassava nella campanella , lasciando svolgere le 

 bollicine aderenti alle pareti. Indi si misurava il volume e la pressione di quest'aria 

 in duo stati diversi, per poterne calcolare l'influenza nelle ulteriori esperienze. 



{*) Théorie mécanique de la chaleur. Paris 1862. 



(•*) Wi'iLLNER, Lehrb. der Experimentalphysik, voi. Ili, p. 66i. Leipzig liS75. 



(•••) Pogg. Ann., Bd. 137, p. 19: e p. 592 (1869); Bd. 141, p. 83. 



Serie IL Tom. XL. 



