458 SULLA TEORIA DELLA TRAVE CONTINUA 



allora nella ricerca dei momenti sugli appoggi possono essere trascurate le deforma- 

 zioni prodotte dallo sforzo di taglio rispetto a quelle prodotte dal momento flettente, 

 in tal caso la (35) diviene 



2Prt(/,'-rr) lPh{l,-~ìr) 



h h 



(36) , 



10. Per le travi a graticcio , conforme a quanto si è detto al n° 5 , si farà 

 nelle (31) e (32) 



21/2.7 , a 



(37 x = l. ^ = -1 -, 3' = — 



mentre nella (33) si porrà 



(38) 

 in luogo di 1 5 f ' / . 



I2V2 I 



nco 



11. Per determinare l'abbassamento y^ (Tav. IV, fig. 7) del baricentro C di una 

 sezione qualunque distante di a e ò dalle sezioni estreme nella trave già studiata al 

 n° 7, rendiamo la trave staticamente determinata liberandola dagli incastri; ed an- 

 nullando ogni altro carico, applichiamo soltanto in C un carico concentrato verticale 



= 1. Esso dà origine alle reazioni d'appoggio A =:z\ . -- e I} = 1. —: indicando 



i l 



con Me F il momento flettente e lo sforzo di taglio in una sezione qualunque della 

 trave prodotti da tale carico, si ha per una seziono qualunque compresa 



fra x^^O eà x = a : M= y x , V=— , 



» x = a » x = l : 3I— — (l — x), F= — - . 



L'equazione del lavoro virtuale corrispondente a questa condizione di carico ed agli 

 spostamenti effettivi, cioè relativi alla reale condizione di carico, la quale equa- 

 zione fornisce appunto l'ordinata y^ della curva elastica, è, secondo la (14) , 



a [MM ^ r VV , 



ossia, introducendo per Me Vi loro valori, 



h [Mx ^ arM{ì'-x)^ biyV^ a(yl' a 



