PEK GIUSEPPE BASSO 1 3 



dei suoi tre assi di elasticità ottica. Alla equazione (4). la quale, pei mezzi uniassi. dà li 

 velocità u di propagazione dell'onda |straordinaria. bisognerebbe sostituire la nota equa- 

 zione di elasticità : 



cos'X cos'u cos'v 

 -5 i+ > .8 + -i i=0 (8) 



nella quale «, h, e sono i coefficienti di elasticità ottica, e /.. [i, y sono gli angoli che la 

 normale ad una delle due onde rifratte fa cogli assi elastici. Le velocità di propagazione 

 di queste onde rifratte sarebbero espresse dai valori di u che l'equazione stessa fornisce. 

 Molte delle considerazioni svolte nei paragrafi precedenti relativamente ai sistemi uniassi 

 non sarebbero più applicabili al nuovo caso. Le due onde birifratte. nelle quali si sdoppia 

 l'onda polarizzata incidente quando attraversa un elemento qualunque del sistema biasse, 

 non si possono più distinguere in ordinaria e straordinaria, poiché né l'una. né l'altra di 

 esse, segue le leggi della rifrazione ordinaria. 



Si giungerebbe tuttavia a risultamenti prossimi al vero . quando si a.s.sumesse ancora 

 come onda ordinaria quella delle due che, nel suo propagarsi, meno si allontana dalle 

 leggi di C.\RTKSio : allora si potrebbe considerare come sezione principale il piano di pola- 

 rizzazione di tale onda. Però le .sezioni principali corrispondenti ai diversi raggi non pas- 

 serebbero più tutte per una medesima retta: mentre, in un mezzo birifrangente uniasse 

 passano })er l'asse ottico tutte le sezioni principali. Inoltre, nei mezzi biassi. più non esi- 

 stono direzioni che godano di tutte le proprietà caratterizzanti l'asse ottico: si sa che 

 quelle designate con tal nome altro non sono che gli assi di rifrazione conica intema. 



Importa però lo avvertire che gli aggruppamenti cristallini, quali effettivamente si 

 presentano in natura, si riduconf) ijuasi sempre ad avere disposizioni particolari e molto 

 semplici, per ciò che riguarda l'orientazione dei loro a.ssi. Per questa r;igione lo esame 

 teorico dei fenomeni presentati da un sistema raggiato biasse . nel quale i tre assi di ela- 

 sticità proprii fli ciascun elementf» facessero angoli qualunque col semidiametro corrispon- 

 dente e col piano del sistema stesso, non presenterebbe molto interesse per l'Ottica fisica. 

 K d" altronde mio intendimento di dare a questi miei studi tale indii-izzo , che permetta , 

 almeno qualche volta, verificazioni e controlli sperimentali. — B:i,sterà adunque ch'io mi 

 restringa, per i sistemi raggiati bia,ssi. a considerare quei casi in cui, nei fenomeni di po- 

 larizzazione cromatica, si possano avere ancora luoghi incolori e luoghi isocromatici, ana- 

 logamente a ciò che si é visto per i sistemi di clementi uniassi. 



A queste ultime condizioni un sistema raggiato biasse soddisfa solo quando i suoi ele- 

 menti sono così disposti da comportarsi, per certe direzioni di i-aggi. a guisa di corpuscoli 

 birifrangenti uniassi. Ciò succede tutte le volte che, per ogni elemento del sistema, il piano 

 d'incidenza è perpendicolare ad uno dei tre assi di elasticità ottica. Volendo procedere 

 nel modo più chiaro ed ordinato si dovramio considerare in tutto sei casi particolari e 

 distinti, come risulta dalle seguenti considerazioni. 



Siano sempre a. h. e i coefficienti di elasticità ottica d'un cristallino (jualunque ap- 

 partenente al sistema e. per conseguenza, siano . — . - le velocità di propagazione 



a r 



del moto luminoso nelle direzioni dei tre assi elastici. Per fissar le idee si supponga : 

 «>ft>f . S'intende sempre presa come unità la velocità della luce all'esterno del cristallo. 



