PER GIUSEPPE BASSO 1 1 



Dallo esame di quest'espressione di p i-isulta subito sotto (juali condizioni può il 

 sistema raggiato ammettere o non l'esistenza di anelli isocromatici; vedesi pure che le 

 leggi relative alla disposizione di tali anelli sono diverse da quelle trovate pel caso del 

 sistema raggiante normale all'asse ottico. 



La determinazione dei cerchi isoci'omatici, nel caso che ora studiamo, si può anche 

 dedun-e, in modo indù-etto, dai noti fenomeni di polarizzazione cromatica presentati da 

 lamine birifrangenti continue. Una lamina uniasse, le cui facce siano parallele all'asse 

 ottico, sia attraversata da un fascio convergente di luce polarizzata, e questa venga in 

 seguito sottoposta all'azione di un analizzatore. Si trova facilmente che le linee isocroma- 

 tiche in questo caso sono iperboli, aventi tutte per assi una retta parallela ed una per- 

 pendicolare all'asse ottico del cristallo. Assumendo il primo come asse delle x, ed il 

 secondo come asse delle y, l'equazione delle iperboli isocromatiche si può mettere sotto la 



forma: 



- , 2cr-(q~n) 



bx^ — atf = ^ , 



hq 



nella quale si conservano a tutte le lettere le designazioni precedentemente adottate. 

 L'asse reale delle iperboli coincide con quello delle x, ovvero con quello delle ij, secon- 



dochè la quantità è positiva ovvero negativa. Ora, nel sistema raggiato che si vuole 



esaminare, tutti gli elementi che si trovano lungo uno stesso diametro hanno il loro asse 

 ottico nella stessa direzione e si possono considerare come formanti una sola laminetta 

 strettissima, la cui lunghezza è parallela all'asse ottico. Le linee isocromatiche per questa 

 laminetta si riducono adunque agli elementi di iperboli che sono adiacenti ai vertici di 

 queste. Ciò potendosi ripetere per ogni altro diametro del sistema raggiato, si scorge 

 che i raggi p dei circoli isocromatici di tale sistema altro non sono che i semiassi reali 

 delle iperboli precedentemente considerate. Se, p. es., l'asse reale è quello delle x. 

 facendo y=^ nell'ultima equa^one, si ricava: ' 



^=tP 



2 (</-«) 



n 

 espressione identica a quella prima trovata per i raggi dei circoli isocromatici. 



3° Caso — Per ogni elemento dei sisìfema raggiato l'asse ottico giaccia nel 

 piano del sistema e sia normale al semidiametro corrispondente. 



Il piano d'incidenza ò, in ogni punto, perpendicolare all'asse ottico e, perciò, anche 

 alla sezione principale : quindi si ha : 



Questa condizione, introdotta nella espressione generale della intensità / luminosa, ci dà 

 ancora : 



/=8en'a+sen2^.sen2(yipa)Zsen'— — . 



il 



Vedesi che, per ciò che riguarda i luoghi incolori, tutto procede come nei due casi pre- 

 cedenti. 



