PER GIUSEPPE BASSO 5 



la via tracciata da Fresnel (*) nella sua teoria della polarizzazione cromatica. Questo ora 

 farò, incominciando dal caso in cui il sistema raggiato è formato da elementi birifrangenti 

 ad un solo asse ottico. 



II. 



Sistemi raggiati uììiassi. 



Lungo la direzione qualunque nm (fig. 1') si propaga un'onda polaiizzata rettili- 

 neamente, di cui una porzione ristrettissima, e perciò sensibilmente piana, giunge ali "ele- 

 mento m del sistema raggiato. Essa attraversa quest'elemento sdoppiandosi in due onde 

 rifratte. La distanza fra i piani AA e BB essendo piccolissima . fra queste due onde , 

 di cui una è ordinaria e l'altra straordinaria, non ha luogo sensibile separazione. Le loro 

 intensità si possono rappresentare . in virtù della legge di Malus, con cos*p per l'or- 

 dinaria e con sen"(5 per la straordinaria: essendo ,3 l'angolo che la sezione principale del- 

 l'elemento birifrangente situato in m fa col piano di polarizzazione dell'onda incidente, ed 

 assumendo come unità l' intensità di quest'ultima. 



Le stesse due onde birifratte escono poi dal piano BB polarizzate, luna nella sezione 

 principale dell'elemento e l'altra nel piano normale . e si propagano ambedue ancora in 

 direzione sensibilmente parallela a /.' w ; però si sarà stabilita fra i li'o moti vibratori! 

 una certa differenza di fase, che in ogni caso si j)otrà determinare. Si sa che questa diffe- 

 renza di fase non viene poi alterata dal jìassaggio delle due onde attraverso alla lente L' , 

 mercè la quale formasi in M l'immagine reale dell'elemento birifrangente ni. Cosi la 

 stessa differenza di fase non è punto modificata dall'azione del sistema diottrico che ho 

 supposto esistei-e al di là del piano PP e che fa l'ufficio di microscopio. 



Ma, per giungere all'ocschio. i due moti lumiriosi birifratti debbono ancora attraver- 

 sare l'analizzatore . che immagiiio sia un |)risnia di Nicol. Chiamando « l'angolo che la 

 sezione principale di questo prisma fa col piano di polarizzazione primitivo, è chiaio che 

 l'onda ordinaria d'intensità cos'f> dà nello analizzatore due onde: cioè, una d'intensità 

 cos* fi cos" (|3 — a) polarizzata nella .sezione principale dell'analizzatore, ed un'altra, pola- 

 rizzata nel piano normale, d'intensità cos'|3sen'(('3 — a). Analogamente si hanno, generate 

 dall'onda straordinaria sen'/3. le due nuove onde. sen'|3 sen'{p— a) e sen'|5 cos'(|5 — ot), 

 polarizzate, luna parallelamente e l'altra normalmente alla sezione piincipale dell'anji- 

 lizzatore. 



Dalla sovrapposizione delle due onde parziali, che sono polarizzate nella sezione prin- 

 cipale dell'analizzatore, risulta un'onda unica, della quale non abbiamo ad occuparci per- 

 chè, se l'analizzatore è un Nicol, esso ha per effetto di sopprimerla. Giunge solamente 

 all'occhio il moto luminoso che è polarizzato normalmente alla sezione principale dell'a- 

 nalizzatore; esso risulta dalla interferenza delle due onde che, considerate separatamente, 

 avrebbero le intensità: 



cos' (3 sen' (|5 — a) e sen* (5 cos' (^ — a) . 



(*) Annalts de Chimie et de Physiqtie, 2« sèrie, t. XVII, Legons d'Optique-physique, par E. Vbbdbt; 

 t. II. 



