PER GIUSEPPE BASSO 161 



V TT 



Essendo in generale : tang (i =: - , si trova nel caso nostro : ó =: - , cioè la luce 



riflessa è polarizzata perpendicolarmente al piano d'incidenza. 



Se il mezzo che si considera, invece d'essere cristallino, fosse isotropo, si avrebbe: 



a ir: 6 , e per conseguenza : 



_ / wcosr — cos« \' 



\ a cos r + cos i / 



senr 



Ma in tal caso si avrebbe : a := ; ; epperciò : 



sen2 



sen 2r — sen 2-i V" tang' (i — »•) 



/ sen 2r — sen 2 « \ 

 \ sen 2 r + seu2 i I 



tang^ (i + r) 



Quest'ultima è appunto l'espressione trovata da Fresnel per la riflessione sopra 

 un mezzo isotropo della luce polarizzata perpendicolarmente al piano d'incidenza. 

 3° Caso: 



«. = 0; /3,= 1 



essendo anche qui, come nel caso precedente: 



Tcosr 



N: 



a cos 1 

 Si ottiene subito: 



a cos / — T cos r 



V =z- 



acos ^ -t- Tcos r 

 Quindi : 



^ ,i / acosi — Tcos »• \' 



I = v = [ : 1 ed inoltre : <// = . 



\ a così + fcosr / ' 



Nell'ipotesi che il mezzo riflettente sia isotropo, essendo a = è, e perciò ^=1, 



sen' ( / — r) 



SI ha I = — J-— , formola data da Fresnel. 



sen ( « -H r) 



4° Caso: n r. 



"=2 ' ^^2- 



Sarà: (p=0; a_ =r cosr ; ^, = 0; a^ = ; |3^ = 1 . 



Facendo la sostituzione come nei casi precedenti , si trova che la luce riflessa 

 è polarizzata perpendicolarmente al piano d' incidenza e che la sua intensità vale: 



tang "■ [i — r) 

 tang^(i + r) " 



il che significa che in questo caso, come già vedemmo avvenire nel primo, il mezzo 

 riflettente si comporta per la riflessione come se fosse isotropo. 

 Serie II. Tom. XXXIV. 



