PER GIUSEPPE BASSO 169 



qualunque del disco t ed uu punto qualunque della fiamma si possa ritenere come 

 normale al piano del disco. Lo stesso disco, alla sua volta, invia raggi luminosi che 

 percon-ono l'interno del tubo da f' verso t ed escono dalla bocca t formando un 

 fascio conoideo di piccola apertura ; questo incontra la faccia posteriore .s' del foglio 

 fotometrico e vi produce una chiazza illuminata circolare avente il diameti'O di cii'ca 

 quattro centimetri. 



E facile ora il vedere come si possa in ogni esperienza far variare in un rap- 

 porto noto l'intensità j sulla faccia .s' della luce inviata dal disco smerigliato t' . La- 

 sciando per tutta una serie di sperienze allo stesso posto il tubo tt' ed il fotometro, 

 l'intensità j della luce su quest'ultimo è evidentemente proporzionale al potere illu- 

 minante w del disco t' . ed a questo potere si possono attribuire valori variabili me- 

 diante spostamenti della lampada lungo la normale al piano del foglio. Pei- una 

 distanza qualunque Ft'^^cl si può ammettere che si al)bia : 



w 



Perciò , finché la fiamma F conserva inalterato il suo splendore intrinseco e rimane 

 costante la distanza ts', la quantità w si mantiene pui'e costante. 



Le facce s , s opposte del foglio fotometrico essendo , in una qualunque delle 

 sperienze, illuminate rispettivamente colle intensità / e ;/. bisognerà far variare d in 

 modo da rendere j=I: di questo lo sperimentatore s'accorge quando non distingue più, 

 su ambe le facce del foglio, la macchia oleosa. 



Abbastanza preciso era, nelle prove da me fatte, quest'atto della sparizione della 

 macchia, ed appunto per ciò ottenere si adoperava il vetro giallo che dava alla luce 

 solare proiettata in s una tinta somigliante a quella della fiamma a petrolio. 



Ho tentato dapprima di determinare il rapporto fra l'intensità della luce incidente 

 e l'intensità della luce riflessa sulla calcite normale all'asse ottico, per un dato valore 

 dell' angolo /' d' incidenza e (juando era nullo . cioè il piano di polarizzazione era 

 orizzontale. Però, i miei tentativi non ebbero esito soddisfacente. La difficoltà di man- 

 tenere costante . per un tempo alquanto lungo , lo splendore intrinseco della fiamma, 

 l'alterazione di dimensioni e di forma geometrica che facilmente subisce il fascetto di 

 raggi solari soggetto alla riflessione, la necessità di dilatare, coll'artifizio di una lente, 

 il fascio incidente per renderne la intensità facilmente comparabile a quella della luce 

 proveniente dal disco smerigliato, ed altre circostanze facili a concepirsi, resero inattua- 

 bile la determinazione clic dapprima mi proponevo. 



L'inconveniente potè tuttavia rimediarsi in parte per la seguente ragione. Si è 

 visto che, quando si ha 9=zO . le formoli- che si tratta di verificare coincidono, come 

 dcbb'essere, con quelle di Fresnel che si ammettono da tutti come rispondenti al vero. 

 Si possono quindi ritenere come esatti, senza bisogno di ulteriore conferma sperimen- 

 tale, i valori di / consegnati nella tavola numerica di pag. 166 per i singoli valori di i, 

 e corrispondenti a 5 nullo. Servendoci di essi si potrà calcolare per ciascun angolo 



w 

 d'incidenza il valore di iv mediante la formola j:=—-^, essendo ri fornito dell'espe- 

 rienza e corrispondendo in ogni caso alla condizione : j^^l ■ 



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